Moire milo video: Страница не найдена 404s — Pornhub — slim-shady.ru

Moire milo video: Страница не найдена 404s — Pornhub

On 24.09.197427.08.2021

Содержание

milo moire scuirt смотреть секс видео бесплатно на 777PoRnO.ToP

38:46

38:07

40:53

30:39

32:36

32:12

33:27

40:04

26:21

20:19

31:59

50:06

35:00

34:12

20:23

49:37

31:56

27:23

34:37

33:19

33:01

36:21

36:33

33:04

37:30

21:07

35:37

46:44

30:08

39:37

21:39

Категории

PORNO-NOVINKA. COM
Porno-Traha.Com
PORNO-SUCHEK.COM
Suchonok.Com
PORNO-VYEBAL.COM

milo moire смотреть секс видео бесплатно на Bazaporno.Xyz

Категории

HD Анал Блондинки Большие Жопы Большие Сиськи Большие Члены Бритые Киски Брюнетки В Нижнем Белье В Одежде В Спальне В Чулках Глубокий Минет Групповое Домашнее Звезды Интимная Стрижка Камшоты Крупным Планом Кунилингус Любительское Маленькие Сиськи Межрассовое Минет Миссионерская Поза Молодые Наездница От Первого Лица Раком Русское

Milo moire очень классная порнуха

Moiré & Gaultier | „Eurotrash“ Show UK Kult-Nackt-Kunst-Star trifft auf Kult-Mode-Ikone Milo Moiré traf auf Jean Paul Gaultier in der Show “Eurotrash“ … 343.8k Followers, 405 Following, 747 Posts — See Instagram photos and videos from Milo Moiré (@milomoire) Milo Moiré (geboren 1983) ist der Künstlername einer Schweizer Performancekünstlerin aus Luzern. Ihr Kunstkonzept beruht unter anderem auf der Präsentation ihres nackten Körpers im Umfeld internationaler bekannter Kunstausstellungen und -messen. Mit dem Stilmittel der Provokation erzielt sie daher große Aufmerksamkeit in den Medien. Milo Moire is a Swiss performance artist, psychologist and painter who lives in Dusseldorf. Her first performance „The Script System» (2013) was seen worldwi… Milo Moiré fehlt der Sex im «Promi Big Brother»-Haus. Doch die Performance-Künstlerin weiß, wie sie sich helfen kann Milo Moiré völlig unzensiert: Nacktkünstlerin mit bizarren Einblicken. Bereits 2015 sorgte Milo Moiré mit ihrer Video-Performance «Fluid Ecstasy — Return to our origins?» für reichlich Atemnot und Hitzewallungen bei ihren Fans. Nun legt die 37-Jährige auf Twitter nach und veröffentlicht unzensierte Ausschnitte aus dem frivolen Video. In diesen Genuss kamen Abonnenten zuvor nur gegen Bezahlung. Das bleibt auch weiterhin so. Einen kleinen unzesnierten Vorgeschmack gibt es auf Twitter. Hier sollte eine Beschreibung angezeigt werden, diese Seite lässt dies jedoch nicht zu. Tag 11: Milo Moire befriedigt ihre sexuelle Lust selbst: Milo hat große Lust und von der Tatsache, dass kein Mann verfügbar ist lässt sie sich gar nicht stören. Kurz Milo Moiré and the renowned photographer Peter Palm have been an unconventional artist couple for over a decade. The world-famous art performances were created in close collaboration between the two. From 2005 to 2020, Peter Palm also produced a large series of eclectic and aesthetic nude photographs featuring Milo Moiré. The pictures exude a powerful confidence of the naked body – strong.

порно секс рус inw4hl.worldwidewatch.ru 97lccr.worldwidewatch.ru стоит рачком секс видео молодая Your browser must support iframes

Кто такой Филип Танзини? Бывший ребенок-актер, которого 19-летняя Деми Мур поцеловала, когда ему было 15

МИЛЛИОНЫ людей посмотрели видео, где Филип Танзини страстно целуется с Деми Мур, когда ему было 15, а ей 19 лет.

Вот подробности о Танзини, как он и Деми встретились и почему видео их поцелуя до сих пор публикуется …

2

Кто такой Филип Танзини?

Родившийся в 1967 году в Лос-Анджелесе, Филип Танзини, наиболее известен своей ролью в многолетней американской мыльной больнице общего профиля.

Шоу на самом деле является самой продолжительной мыльной оперой в США и одним из самых продолжительных сценариев драматических сериалов в мире.

Впервые он вышел в эфир в 1963 году, а Деми Мур присоединилась к сериалу в 1982 году и покинула сериал в 1983 году.

Она сыграла роль репортера Джеки Темплтона и встретила Танзини на шоу.

Помимо появления в больнице общего профиля, другими наиболее заметными работами Танзини были озвучки, которые он предоставил для видеоигры «Звездные войны», выпущенной в 2003 году, и мультфильма «Пафф Волшебный дракон».

Помимо этого, с 2003 года имеется мало общедоступной информации о Танзини.

2

О чем вообще рассказывается видео поцелуев Танзини и Мура?

На видео, найденном Entertainment Tonight в 1982 году, видно, как Мур страстно целует Танзини на вечеринке по случаю его 15-летия.

Деми, которой тогда 19 лет, можно было увидеть несколько раз, когда она сжимала губы вместе с подростком.

В какой-то момент Мур, которая в то время уже была замужем за своим первым мужем Фредди, говорит камере: «Я очень люблю его. Он один из моих самых любимых людей».

Она также восклицает: «Я люблю Филиппа, и я люблю только его».

Филип также комментирует поцелуй, говоря: «Кстати, мы собираемся пожениться. Не позволяйте ее мужу узнать».

Ответ Мур говорит: «Не могу дождаться. Он действительно потрясающий. Он такой, и я люблю его, потому что он делает меня счастливым.«

Видео регулярно становится вирусным на YouTube, а одну версию видео посмотрели более 6,5 миллионов раз.

Ни Мур, ни Танзини, похоже, никогда публично не комментировали видео с тех пор, как оно было выпущено Entertainment Tonight.

Несмотря на развод с Фредди Муром в 1985 году, Деми сохранила его имя.

Позже она вышла замуж за звезду боевиков Брюса Уиллиса, а затем за Эштона Катчера.

Мур и Катчер развелись в 2013 году после того, как Катчер сослался на непримиримые разногласия.

Измерение с муаром | Разработка режущего инструмента

Контур муара улучшает машинное зрение для проверки деталей поверхности деталей, которые трудно измерить.

Системы машинного зрения прошли долгий путь в своей способности быстро, надежно и точно анализировать поверхности деталей.Однако для выполнения многих задач контроля требуются средства выявления больших изменений глубины для измерения обработанных деталей, которые трудно увидеть из-за отсутствия острых краев или контрастов освещения, определяющих их форму. Эти особенности включают скосы, конусность, зенковку или кривизну на поверхности детали.

Иногда методы затенения и стереофонические техники позволяют увидеть эти особенности с помощью системы машинного зрения. Приемы затенения включают в себя отбрасывание теней на поверхность детали светом сбоку.Однако такие методы не всегда позволяют отличить обработанные элементы от загрязнений или изменений качества поверхности, которые ожидаются на обработанных деталях. Например, темная линия смазки может выглядеть как тень от края. Для стереофонических методов требуется некоторая общая контрольная точка на поверхности детали для корреляции изображений двух камер. Такая точка может не существовать, если исследуемая поверхность представляет собой гладкую непрерывную кривую. Кроме того, точность определения местоположения этой опорной точки ограничена разрешением камеры, и одна точка не предоставляет информацию о других точках на поверхности.

Контурирование муара — это расширение структурированного освещения, которое оказалось полезным инструментом для улучшения деталей поверхности, которые трудно увидеть. Принцип структурированного освещения заключается в освещении поверхности детали линией света и просмотре полученной формы линии под углом, отличным от угла освещения (рис. 1). По мере изменения глубины детали линия пересекает поверхность в разных точках и движется из стороны в сторону. Линия также повторяет любые кривые на поверхности.

Эффекты структурированного освещения обусловлены триангуляцией между углом, под которым проецируется линия, и углом, под которым просматривается поверхность. Линия света создает серию точек, которые очерчивают поверхность таким образом, что создается впечатление, что деталь была вырезана по этой линии. То есть линия света будет создавать профиль поверхности, видимый с точки зрения видеосистемы.

Освещение поверхности детали более чем одной линией дает больше информации на одном виде, но вскоре становится трудно отслеживать линии, поскольку все они выглядят одинаково.Использование оптической проекционной системы с высоким разрешением позволяет системе просмотра видео знать, какая линия просматривается, и измерять небольшое смещение линии. Контур муара — это метод бесконтактного измерения, который устраняет необходимость в видеосистеме для непосредственного анализа положения каждой отдельной линии. Сама система оптического проецирования преобразует узор линий в форму, удобную для анализа.

Как работает муар

Муар кодирует небольшие изменения глубины на поверхности детали в более крупный двумерный узор, который может быть интерпретирован системой на основе видео (рис. 2).Схема простой системы проекционного муара показана на рисунке 3. Основная решетка и эталонная решетка обычно имеют один и тот же рисунок; оба созданы путем печати, фотографирования или травления ряда линий на стекле. Решетка-мастер проецируется через линзу на поверхность детали. Узор, образованный линиями света, падающими на деталь, называется решеткой объекта. Этот узор просматривается через вторую линзу и опорную решетку под углом, отличным от угла освещения.

При просмотре результирующего изображения через эталонную решетку система на основе видео накладывает эталонную решетку и решетку объекта. Предполагая, что эталонная решетка состоит из прямых линий, наложение двух изображений решетки дает узор из светлых и темных областей, называемых полосами (рис. 4). Полосы образуют контурную карту поверхности детали так же, как топографическая карта очерчивает контуры местности.

В качестве иллюстрации полученного рисунка на рис. 5 показан муаровый рисунок бутылки с мылом, а также трехмерная карта, созданная с использованием данных, интерпретированных по краям.В этом примере перед бутылкой помещалась решетка и просто накладывалась на нее тень; затем тень просматривалась через исходную решетку под углом, отличным от угла света, проходящего через решетку. Этот эффект теневого муара часто можно увидеть в повседневных ситуациях, например, когда объект просматривается через сетчатую дверь.

Рисунок 1. Контур муара основан на принципе структурированного освещения.

Интерпретация шаблона

Визуальная интерпретация контуров муара проста. Каждая полоса следует за поверхностью детали в постоянном диапазоне глубины от видеосистемы. Это означает, что все точки на краю находятся на одной и той же глубине. При наклоне поверхности детали линии будут равномерно разнесены, а при изгибе или скручивании — переменный интервал. Типы изменений полос, вызванных разными уклонами поверхности, показаны на рисунке 6.Поскольку полосы являются функцией формы поверхности, муаровый узор будет выглядеть одинаково, где бы ни находилась деталь и в какой бы ориентации она ни находилась в поле зрения оптической системы.

Рисунок 2.

Типичная система контроля муара на основе видео. Оптическая головка (в центре) содержит проекционную систему и камеру. На видеомониторе (слева) отображается муаровое изображение штампованной металлической детали (внизу в центре).Компьютерная система (справа) содержит плату обработки изображений для быстрого количественного анализа формы поверхности.

Поскольку муаровый узор является прямым представлением изменений глубины на поверхности детали, системе на основе видео не требуется анализировать каждую отдельную линию решетки объекта. Таким образом, муар обеспечивает определенную степень предварительной обработки в оптической системе. Многие оптические системы измерения стеклянной шкалы в станках и роботах используют муаровый узор между двумя решетками, потому что гораздо легче увидеть и измерить узор из больших муаровых линий, чем разрешить отклонения очень маленькой линии решетки.

Рис. 3. Простая система проекционного муара, используемая для создания контурных узоров.

Рис. 4. Бахрома, созданная наложением двух изображений решетки.

Если эталонная решетка сделана путем записи изображения линий решетки на детали, то муаровый узор, который создается, когда линии решетки на другой части просматриваются через эту эталонную решетку, будет показывать только различия между ними. части.Если для создания эталонной решетки используется стандартная деталь или деталь в некотором стандартном состоянии, муаровый узор может использоваться для отображения только отклонений от хорошей детали. Это означает, что изображение муара пустое, за исключением тех мест, где есть отклонения. Этот метод измерения на основе муара называется разностным муаром. Применительно к онлайн-системе контроля муар различий значительно сокращает объем информации, которую необходимо проанализировать, чтобы определить, находится ли деталь в пределах допусков. Этот эффект сравнения — еще один способ, которым муар упрощает анализ данных, выполняемый видеосистемой.

Рисунок 5.

Муаровый узор на бутылке из-под мыла (a>, очерчивание областей постоянной глубины и последующая трехмерная карта, созданная из полос (b).

Кроме того, за счет усиления очень небольшого смещения линии решетки муаровый контур увеличивает чувствительность рисунка, что является наименьшим изменением, которое может быть замечено оптической системой. Следующее уравнение используется для расчета чувствительности на полосу или изменения глубины при переходе от одной полосы к другой:

p / [tan (i) + tan (v)]

p = период решетки на части (расстояние между линиями решетки объекта)
i = угол, под которым проецируемый узор решетки падает на часть
v = угол обзора.

Обычно при использовании методов оцифровки изменения положения полос могут быть измерены с точностью от 1/10 до 1/40 полосы. С такими методами чувствительность 0,001 дюйма на всем поле в несколько квадратных футов не является необоснованной, с более высокой чувствительностью на небольших площадях. Например, на площади более 1 квадратных футов чувствительность может превышать 0,0005 дюймов; более 1 кв. дюйма, изменение составляет всего 10 микродюймов. записаны с использованием муаровой техники. Конкретная практическая чувствительность зависит от многих факторов, таких как геометрия детали, разрешение оптической системы и метод анализа.Чувствительность муарового узора можно настроить в соответствии с конкретными требованиями путем настройки периода решетки.

Методы анализа

Компьютерный анализ данных муаровой каймы намного проще, чем анализ полнофункционального оцифрованного изображения. Информация уже была разделена размерно на 2-мерную информацию и информацию о глубине, и информация о глубине была закодирована в двухмерный линейный рисунок, каждая линия которого представляет изменение глубины на фиксированную величину. Интерпретация этих данных зависит от характера операции.Если требуется только распознавание и расположение детали, можно быстро найти простые геометрические элементы, которые были «изучены» компьютером с помощью сопоставления с шаблоном или аналогичного метода, и сравнить их с тестовыми данными. Части можно измерить, проанализировав полные данные о границах во всех интересующих областях. Если интерес представляют только отклонения от хорошей части, можно использовать муар различий, что значительно сокращает объем данных, которые необходимо анализировать.

Независимо от того, как он будет использоваться, данные, закодированные в виде муарового узора, могут быть легко прочитаны и интерпретированы.Пики и спады можно легко различить и точно измерить. Знак измеряемого наклона можно определить с помощью ряда методов. Например, если одна решетка перемещается относительно другой, полосы будут двигаться в разных направлениях в зависимости от того, является ли наклон положительным или отрицательным. В качестве альтернативы можно сравнить записи детали в двух разных положениях. Конкретные проекты, использующие методы муара для записи данных, могут выполнять эти задачи и хорошо поддаются простой реализации системы технического зрения.

Рис. 6. Типичная ориентация полос в результате изменения формы или наклона поверхности детали.

Многие производители оборудования и интерферометров включили компьютерные системы, очень похожие на те, которые используются для построения контуров муара, для оцифровки и анализа данных интерференционных полос. Простой подход — использовать полосы как фактические топографические линии равного контура. Методы машинного зрения слежения за линиями довольно быстрые, хотя информация между центрами линий этим методом напрямую не измеряется.

Другой подход — использовать методы сдвига фазы или поля. Фазовый сдвиг требует использования нескольких изображений, на каждом из которых деталь или решетка перемещаются на небольшое расстояние. Поскольку диаграмма на самом деле является синусоидальной волной, с помощью этого метода можно рассчитать фазовый угол в каждой точке волны. Фактическое значение глубины каждой точки или пикселя изображения детали становится доступным компьютеру. В этом случае фазового анализа изменения глубины могут быть доступны с точностью около 0.0001 «.

Ограничением прямого фазового анализа является потеря информации о положении на поверхности, если муаровый узор нарушен, что может произойти при прохождении резкого изменения глубины на поверхности детали. Сдвиг поля — это расширение фазового сдвига, которое позволяет проводить абсолютные измерения. Сдвиг поля эффективно изменяет чувствительность контура муара на небольшую величину, тем самым обеспечивая «грубый» эффект нониуса.

Преимущества муара

Муар эффективно кодирует изменения глубины в двухмерную карту, которую компьютерная система может легко проанализировать.Двумерные элементы на горизонтальной плоскости поверхности детали могут быть отделены от глубинных элементов на вертикальной плоскости, что означает, что двухмерные контуры можно анализировать отдельно с использованием хорошо зарекомендовавших себя алгоритмов визуализации. Согласно литературе поставщика, с помощью этих систем обычно могут быть обнаружены такие мелкие детали, как 0,001 дюйма. Используя более медленные системы сканирования изображений или меньшие поля зрения, двумерные измерения могут быть выполнены с точностью более 0,0001 дюйма в поле зрения 1 дюйм. • Поверхности без характерных черт можно легко измерить, поскольку глубина не зависит от корреляции элементов.

Поскольку муар — это метод полного поля, контур всей области детали может быть нанесен на карту за один раз и записан в течение одного видеокадра. Это позволяет просматривать и измерять аномалии и крупномасштабные геометрические элементы с одинаковой точностью и в одно и то же время (что важно в ситуациях, когда тепловые дрейфы или другие факторы могут со временем деформировать деталь). Небольшие локальные аномалии, которые могут быть пропущены при использовании метода точечного измерения, не будут пропущены при полномасштабном подходе, поскольку нет неизмеренных участков.

Построение контуров всего поля обычно намного быстрее, чем методы по точкам или по строкам, которые не могут обеспечить полномасштабную визуализацию до тех пор, пока данные не будут полностью записаны и проанализированы. Функция немедленной визуализации полнофункциональной системы предоставляет оператору полную картину всей детали. Полноразмерный контур муара можно создать в режиме реального времени. Мгновенный контурный график можно просмотреть немедленно, а численные результаты с высокой точностью доступны после разумного количества времени анализа.Такой просмотр детали в реальном времени является обычной практикой при изготовлении высококачественных оптических компонентов с допусками в несколько микродюймов.

Используя контурное изображение муара, можно усреднить изменения глубины по площади поверхности. Методы, которые измеряют контур вдоль линии или используют определенные точки на детали для распознавания стерео, чувствительны к аномалиям очень небольшой площади. Даже если человек, использующий эти данные, хочет измерить только крупномасштабные изменения глубины, эти мельчайшие изменения все равно должны регистрироваться компьютером, чтобы поддерживать желаемую точность, а затем интегрироваться в программное обеспечение.Информация о малых площадях по-прежнему доступна с муаровым контуром, но информация может быть оптически интегрирована по большим площадям, чтобы обеспечить изображение всей части или области просмотра сразу (параллельно) за счет уменьшения пространственного разрешения до желаемого.

Муаровый процесс можно настроить в соответствии с потребностями конкретного измерения, изменяя либо период решетки, либо углы освещения и обзора детали. Чувствительность контура муара также можно быстро отрегулировать с помощью автоматизированных процессов в соответствии с измерением.В Технологическом институте Флориды была проделана работа с использованием жидкокристаллических дисплеев для создания как переменных, так и настраиваемых решеток. Настроенный рисунок решетки может даже отображаться в виде числа или буквы, чтобы обозначить, когда деталь находится в правильном положении, или для идентификации детали. Такой уровень обработки информации с помощью муара может обеспечить практически мгновенные операции распознавания для очень высокоскоростных приложений. В других приложениях может быть желательно провести измерение большого поля при одной чувствительности, а затем увеличить область с гораздо более высокой чувствительностью, просто изменив частоту (количество линий на дюйм) проецируемой решетки.

Приложения

Характеристики муарового машинного зрения делают его пригодным для промышленных приложений, которые проблематичны для других систем. Рассеянный свет и вариации освещения можно отфильтровать, просматривая только цветной свет, используемый для проецирования решетки, или игнорировать, используя методы электронной пороговой обработки или другие методы улучшения изображения. В отличие от техник, которые зависят от отметок на поверхности или эффектов затенения, контурирование муара можно эффективно использовать в грязных или агрессивных средах.Такие среды часто существуют в автоматизированных производственных операциях, таких как инструменты и штампы.

Применение муаровой технологии в производстве обеспечивает определенный набор возможностей для ряда приложений, требующих точного измерения глубины и высокой плотности данных. Примеры включают штамповочные штампы для проверки деталей формы, выполнение обратного проектирования сложных форм, таких как модели из глины, измерение скорости и формы износа режущих инструментов, а также проверку таких характеристик поверхности, как пористость или царапины на металлах.Муар используется как на фрезерованных, так и на шлифованных поверхностях, а также на формованных материалах, таких как формованный листовой металл и формованные пластмассы.

Поскольку муаровый контур является бесконтактным, поверхность детали не будет поцарапана или повреждена. Шансы повредить обработанную поверхность с высокими допусками контактным методом могут быть очень высокими. Бесконтактные методы измерения также могут облегчить временную и механическую сложность, присущую большинству систем контактных измерений. Например, типичная система бесконтактного измерения дает 50 000 точек в секунду, а типичная система контактных измерений дает 1 точку в секунду.

Как и любой другой метод, основанный на триангуляции, муар необходимо использовать в области, где есть достаточно места для освещения и просмотра интересующей поверхности под разными углами. Больший угол между освещением и просмотром обеспечивает лучшую чувствительность. Если сама поверхность очень шероховатая, как поверхность, полученная методом литья в песок, то эта решетка может не давать хорошего рисунка по сравнению с шагом решетки на поверхности детали. Очень тонкий рисунок решетки, используемый для получения высокой чувствительности, применим только на довольно гладкой поверхности, и такая решетка будет иметь довольно ограниченную глубину резкости.Шаблон с периодом 0,010 дюйма, сделанный для получения измерений менее 0,001 дюйма, вероятно, будет использоваться только на глубине 1 дюйм или меньше, прежде чем он выйдет из фокуса.

Использование метода полного поля, такого как контурирование муара, не имеет смысла, если отдельные точки или поперечные сечения являются единственными интересующими областями. Например, муар — не самый эффективный метод определения расстояния между двумя просверленными отверстиями или определения угла наклона плоской поверхности. Одно изображение, полученное с помощью метода полного поля, такого как муар, может предоставить более 250 000 точек данных.Если интерес представляют только несколько сотен точек, для этой задачи лучше подойдут другие методы, например, использование контактного щупа. Такой метод, как формирование контуров муара, лучше всего использовать там, где представляют интерес плавно изогнутые поверхности с непрерывным доступом.

Контур муара уже много лет используется мастерами в качестве наглядного пособия. В качестве инструмента для совершенствования машинного зрения муар позволяет выявлять элементы поверхности, которые трудно увидеть. Муаровый анализ, используемый для измерения, может предоставить очень подробную информацию об инструментах или штампах.На точеных деталях муар помогает обнаружить небольшие изменения диаметра детали, которые иначе невозможно было бы обнаружить. Наличие признаков с дефектами можно легче проверить, используя муар с основанными на видении процедурами сопоставления шаблонов. Муар также можно использовать для различения различных зенковок со скосом, а также для определения и определения местоположения неглубоких зенковок. Эти применения муара демонстрируют его потенциал для упрощения сложных задач проверки с помощью машинного зрения.

Об авторе

Кевин Хардинг — научный сотрудник Института промышленных технологий, Анн-Арбор, Мичиган.Он также является директором Центра приложений оптики и машинного зрения и менеджером Центра приложений метрологии.

Муаровый узор | Лекция 21: Фазированный радар, одиночные электронные помехи | Часть III: Оптика | Физика III: Колебания и волны | Physics

Следующий контент предоставляется по лицензии Creative Commons. Ваша поддержка поможет MIT OpenCourseWare продолжать предлагать высококачественные образовательные ресурсы бесплатно. Чтобы сделать пожертвование или просмотреть дополнительные материалы из сотен курсов MIT, посетите MIT OpenCourseWare по адресу ocw.mit.edu.

ЙЕН-ДЖИ ЛИ: Хорошо. Итак, добро пожаловать снова в 8.03. Итак, прежде чем мы начнем сегодня лекцию, мы, как обычно, дадим вам краткий обзор того, что мы узнали, а также введение о том, что мы собираемся узнать сегодня. Итак, на прошлой лекции мы обсуждали интересный феномен — видимость интерференционной картины пленки. Как вы можете видеть на этом слайде, нам было интересно, почему мыльные пузыри такие красочные.

И в конце урока мы действительно поняли, что причина того, что мыльные пузыри цветные, заключается в явлении интерференции между преломленным светом на пузыре.Один из путей загадки состоит в том, что свет попадает в … преломляется прямо от поверхности мыльной пленки. Другой возможный оптический путь — это преломление внутренней поверхностью пленки. Таким образом, пересечение этих двух путей фактически создало красочный узор на пузыре.

Итак, мы также узнали о толщине мыльной пленки. И я думаю, это небольшое напоминание, на самом деле, мы пришли к выводу, что для того, чтобы увидеть красочный узор, толщина стены или, скажем, пленки должна быть порядка 100 нанометров.Это действительно замечательно, потому что это уже порядка размера вируса. OK. Хорошо, это действительно круто.

Итак, что мы будем делать сегодня? Сегодня мы продолжим обсуждение всевозможных явлений, которые можно объяснить интерференцией. Мы изучим явление интерференции с помощью эксперимента с двойной щелью и, например, с помощью лазера или воды. У меня здесь есть резервуар для воды, и я покажу вам интерференционную картину.

И второе, что мы собираемся узнать сегодня, это то, как на самом деле работает фазированный радар. OK? Итак, к концу сегодняшней лекции вы сможете узнать, почему мы должны сконструировать радар таким образом и как на самом деле сосредоточиться на электромагнитной волне, чтобы работать в одном конкретном направлении. По сути, это то, что мы собираемся изучить сегодня.

Третья цель состоит в том, что мы собираемся установить связь с квантовой механикой из сегодняшней лекции. Все в порядке. Итак, сразу приступим.Итак, прежде чем мы начнем обсуждение эксперимента с двойной щелью, я хотел бы напомнить всем о принципе Гюйгенса, которому вы, возможно, уже научились с 8 февраля или в школьные годы. Так в чем же суть этого принципа?

Итак, этот принцип гласит, что если я посмотрю на все точки волнового фронта, в основном, вы можете рассматривать все эти точки волнового фронта как точечный источник. А этот точечный источник, по сути, точечный источник сферической волны. И это сразу со всех точек волнового фронта.Таким образом, вы можете видеть из этого слайда, в основном, если мы решим сосредоточиться на желтой точке на волновом фронте, вы можете увидеть, что из каждой желтой точки вы действительно можете рассматривать ее как точечный источник сферической волны.

И затем, что вам действительно нужно сделать, чтобы вычислить, например, полное электрическое поле, это сложить все эти вклады от каждой точки. И тогда вы сможете реально объяснить картину интерференции, которую мы видим в эксперименте. Вы можете спросить, откуда взялся этот принцип Гюйгенса? И хотя мы не собираемся выводить это непосредственно в сегодняшней лекции, но я могу с уверенностью сказать вам, что, по сути, это можно вывести из уравнения Максвелла.OK? Я приведу ссылку на какой-нибудь документ, который на самом деле показывает доказательство принципа на веб-сайте и для вашей справки.

Еще одна вещь, о которой вы можете знать или не знать, — это то, что нам действительно повезло, что мы можем использовать этот принцип Гюйгенса в нашей вселенной. Это почему? Потому что, если вы посмотрите на математическое доказательство этого принципа, то это потому, что число измерений, число пространственных измерений нечетное, что в нашей вселенной равно трем … Или в моей вселенной тоже ваша, хорошо, [смеется] быть и вашим — таким образом, чтобы принцип Гюйгенса действительно работал.

С другой стороны, если число измерений четное, принцип Гюйгенса на самом деле отсутствует. Это довольно интересно, потому что нам очень повезло, что это действительно работает в нашей Вселенной. Но я не буду вдаваться в подробности в 8.03. Итак, давайте начнем с конкретного примера, который мы хотели бы изучить дальше, чтобы понять явления интерференции. И они подготовят нас, например, к пониманию конструкции радара.

Хорошо. Итак, предположим, у меня есть экспериментальная установка, которая содержит стену, где на стене есть две щели, A и B.Верхний — A. Нижний — B, как здесь. И слева внутри есть вставка плоской волны с лямбдой длины волны, которая показана здесь. И эта плоская волна, плоская электромагнитная волна или может быть волной воды и так далее, по существу приближаясь к стене с этими двумя прорезями. И нам было интересно, каков будет узор на экране.

Этот экран на самом деле довольно далеко от экспериментальной установки, стена слева. Как далеко это? Расстояние между экраном, на котором отображается результирующая картина интерференции, и стеной, которая фактически определена.На самом деле это дано здесь. На самом деле он называется L, заглавная L. И в этой экспериментальной установке L по существу довольно, довольно большой и намного, намного больше, чем d, где d, маленький d, — это расстояние между двумя прорезями. OK?

Итак, наша задача сейчас состоит в том, чтобы понять, что будет — и предсказать, что будет интерференционной картиной, исходящей от электромагнитной волны, проходящей через точку A и точку B, и что будет происходить, скажем, что будет результатом, который мы будем наблюдать на экране.OK?

Итак, первое, что мы можем сделать, это назначить наблюдателя, который называется P, одной из точек интереса на экране, который находится здесь. И затем мы можем связать или, скажем, соединить точку A, которая является местоположением первой щели, и местоположением второй щели, которая называется B. Мы можем связать эти точки вместе линией. И это на самом деле обозначается AP и BP, этими двумя линиями.

Поскольку мы говорим о L, которое по существу очень, очень велико, если предположить, что расстояние, масштаб длины расстояния между стеной и экраном намного больше, чем масштаб длины расстояния между двумя щелями. , то есть d.Поэтому я могу смело предположить, что AP и BP почти параллельны друг другу. Верно? И я также могу попытаться выразить местоположение точки P, используя угол между BP и горизонтальным направлением. OK? А горизонтальное направление на самом деле показывает, что здесь есть пунктирная линия. А угол между АД и горизонтальным направлением здесь называется тета.

ОК. Итак, поскольку AP и BP почти параллельны друг другу, теперь я могу вычислить, какова будет разница в длине оптического пути между AP и BP.Верно? Итак, чтобы на самом деле вычислить разность фаз между электромагнитной волной, исходящей из щели A, по сравнению с щелью B, мне нужно вычислить — опять же, как мы делали в прошлый раз — разницу в длине оптического пути. OK?

В этом случае я могу назвать расстояние между A и P, rA. И тогда я также могу назвать расстояние между B и P, rB. Тогда разница в длине оптического пути называется rB минус rA. И тогда мы можем это вычислить, потому что мы уже дали вам угол между АД и горизонтальным направлением.

И, по сути, мы можем с уверенностью заключить, что разница в длине пути и есть вот эта линия. Таким образом, я могу вычислить и получить разность длин оптического пути, разность между rB и rA должна быть d синус тета. OK? Как только у нас есть это, на самом деле довольно просто вычислить, какой будет разность фаз.

Разность фаз между полем, исходящим из щели A, которую я назову здесь EA, и полем, исходящим из щели B, которую я здесь назову EB.Разность фаз, поскольку вы определяете много времени как дельту, дельта может быть вычислена как разность длин оптического пути, d sin theta, деленная на лямбда, которая, по сути, говорит вам, сколько периодов прошло, когда свет должен фактически преодолеть это — или, скажем, должно пройти через эту разницу в длине оптического пути.

И, конечно же, эти вещи нужно изменить на 2 пи, чтобы преобразовать количество периода в разность фаз. Следовательно, вы получаете разность фаз между AP и BP как дельту, равную d синус-тета, деленную на лямбда, умноженную на 2 пи.OK. Как видите, все эти вычисления довольно просты. Возможно, вы уже видели это раньше на более раннем уроке.

Но я хочу сказать, что это на самом деле из-за принципа Гюйгенса, так что вы не можете ожидать чего-то, что проявится в точке P, верно? Если у вас нет принципа Гюйгенса, что произойдет? Что произойдет, так это то, что свет, проходящий через эту щель, будет просто идти прямо. И они никогда не будут перекрывать друг друга. OK?

Вот почему, согласно принципу Гюйгенса, все точки волнового фронта рассматриваются как точечный источник сферической волны.OK? По сути, поэтому вы можете ожидать, что что-то достигнет точки P, потому что в этом случае у нас есть две точки, два точечных источника. И они излучают сферические волны, исходящие из этих двух точек. OK? Так что это действительно из-за принципа Гюйгенса, который применяется здесь, так что мы действительно можем наблюдать явление в точке P. И теперь нам удалось вычислить разность фаз, которая является дельтой, представленной здесь.

Итак, какой следующий вопрос, какова будет интенсивность? Поскольку мы уже вычислили дельту разности фаз, какой будет интенсивность, наблюдаемая в точке P? Так что мы уже подготовились к этому на основе последних нескольких лекций.Итак, теперь мы можем вычислить, какова будет общая E. Сумма E будет равна EA плюс EB. И здесь я буду использовать сложные обозначения для простоты.

И в принципе, вы можете переписать EA и EB как экспоненту E0 i omega t минус k, умноженное на rA, плюс экспоненту E0 i omega t минус k rB. Первый член на самом деле сообщает вам вклад от первой щели, щели A. А второй член фактически сообщает вам вклад от щели B.

В этой схеме я говорю вам, что у меня есть плоская волна идущий с левой стороны эксперимента и фактически ударяющийся о стену.И это видно на рисунке. Фактически, волновой фронт, по сути, фактически говорит вам, что направление электрического поля на самом деле находится в направлении Z в моей системе координат, показанной на доске. В общем, направление Z на самом деле указывает на вас, ребята. А это означает, что электрическое поле действительно колеблется в этом направлении. OK? Поэтому я должен быть осторожен с этими векторами. Поэтому мне нужно дать ему другое направление. И в данном случае это направление Z.

Также вы можете видеть, что амплитуда на самом деле обозначается E0, потому что я всегда предполагал, что обе щели имеют одинаковую конечную ширину. На данный момент не обращайте внимания на ширину щели. Кроме того, они исходят от одной и той же плоской волны. Следовательно, вся амплитуда обозначается E0. OK?

Итак, у меня есть выражение. И теперь я могу упростить это выражение и переписать его в этой форме. Итак, теперь я могу извлечь E0. Кроме того, я извлекаю здесь общие множители, по сути, экспоненту i omega t, а также минус k rA.Я могу фактически разложить некоторую часть экспоненциальной функции на множители.

Итак, выбор, который я сделал, состоит в том, что я действительно могу разложить экспоненциальную i omega t минус k, умноженную на r. В основном я их вытаскиваю. И здесь показан этот термин, омега t минус k rA. Я достаю это. Тогда в основном то, что вы делаете, чтобы попасть внутрь, будет равно 1 плюс экспоненциальная минус i дельта. раз z. OK?

Почему такая дельта? Потому что, как только вы разложите на множители или вычтите экспоненту i omega t минус k rA, по сути, у вас останется что-то пропорциональное экспоненте i минус k rB минус rA, верно? И это на самом деле разница в длине оптического пути.И еще, конечно, всегда можно переписать лямбду больше 2 пи, не так ли? По сути, вы пишете это k умноженное на d умноженное на тета. Верно? Таким образом, вы можете сразу определить, что второй член по существу является экспоненциальным минус i дельта. OK?

Здесь есть вопросы? OK. Поскольку d синус тета по сути является просто rB минус rA, поэтому я смело заменяю это здесь дельтой. OK? Все в порядке. Итак, поскольку все находятся на одной странице, теперь я снова могу разложить на множители не только член омега t минус kA, но и действительно могу сделать трюк, чтобы разложить на множители экспоненциальную минус i дельту, деленную на 2.И в основном то, что я собираюсь получить, это экспоненциальная дельта i более 2 плюс экспоненциальная минус дельта i более 2.

Причина, по которой я делаю это, заключается в том, что, теперь, я определил этот термин. На самом деле это всего лишь 2-кратная дельта косинуса, деленная на 2. Хорошо? OK? Итак, теперь я действительно очень близок к интенсивности.

Итак, какой будет интенсивность этого электрического поля? На самом деле это будет средняя интенсивность, как мы обсуждали в прошлый раз на лекции. Средняя интенсивность пропорциональна квадрату вектора E.Верно? В сложных обозначениях, как мы оцениваем абсолютное значение квадрата вектора E. В сложных обозначениях, в основном, вы получаете E, умноженное на звезду E, где E — фактически амплитуда, которая является размером вектора E, величиной вектора E.

Тогда, по сути, вы увидите, что это будет пропорционально дельте квадрата косинуса, деленной на 2. Верно? Потому что вы можете видеть, что если я вычисляю звезду EE, то все термины, связанные с экспоненциальным i кое-чем, фактически отменяются.Верно? Таким образом, вы можете очень, очень быстро увидеть «ага». Мы можем показать, что интенсивность будет пропорциональна квадрату косинуса дельты, деленному на 2, где дельта — это разность фаз между первым и вторым путями. OK? Есть вопросы? OK.

Итак, мы можем видеть, что интенсивность существенно меняется очень быстро в зависимости от дельты. Верно? Поэтому, когда у меня возникает ситуация, когда дельта равна 0 — давайте на самом деле немного остановимся и насладимся тем, что у нас есть, когда вы узнаете отсюда.Все в порядке? Итак, если у вас дельта, равная 0, что это значит? Это означает, что между первым и вторым электрическим полем нет разницы фаз.

Поэтому, когда вы складываете их вместе — просто напоминание об обозначениях, которые мы использовали раньше. Итак, если вы рисуете вектор в сложном кадре, вы фактически складываете EA и EB наиболее эффективным способом, верно? Поскольку дельта равна 0, разности фаз равны 0. Следовательно, вы фактически складываете их по прямой линии.OK? Так что на самом деле это даст вам максимальную интенсивность. Потому что, когда дельта равна 0, косинус 0 равен 1. Верно? Таким образом, вы достигаете максимума интенсивности.

Итак, теперь я всегда могу увеличить свою дельту до числа, которое на самом деле равно пи. Что должно произойти, так это то, что если я все еще буду использовать обозначение, которое я использовал для сложного кадра, то что он делает, так это, да. Теперь я фактически полностью нейтрализую электрическое поле, потому что теперь разность фаз равна пи, верно?

Итак, в сложном кадре вы добавляете два вектора таким образом, чтобы они полностью компенсировали друг друга.Величина двух векторов одинакова, как показано здесь, что на самом деле равно E0, верно? Следовательно, то, что вы ожидаете, будет равно 0, потому что они полностью отменяются. OK? Вы также можете видеть, что из этой формулы мы сделали прямо здесь. Когда дельта равна пи, то, по сути, косинус пи больше 2. Тогда вы получите интенсивность, равную 0. Хорошо? Все это принимают? Все в порядке.

Теперь я все еще могу продолжить и увеличивать дельту, например, до тех пор, пока дельта не станет равной 2 пи. Тогда вы снова получите это.По сути, у вас EA и EB, опять же, выстраиваются в линию. И разница в том, что этот EB на самом деле вращался, может быть, на 360 градусов. И в основном вы увидите, что интенсивность снова стала максимальной. OK?

Вот как мы на самом деле можем понять этот результат. И, конечно же, вы также можете продолжить и построить или смоделировать этот результат на компьютере и действительно нарисовать амплитуду, действительно нарисовать интенсивность как функцию угла здесь или, скажем, дельту здесь. Как вы можете видеть отсюда, интенсивность на самом деле достигает максимума в центре.

Почему? В центре, если у меня есть наблюдатель здесь, в центре, то, что произойдет, так это то, что длина пути, длина оптического пути между выступом AP и выступом BP будет одинакова по симметрии, потому что на самом деле он находится в оптическом центре. . Следовательно, можно ожидать, что дельта на самом деле равна 0. ОК? Вот почему вы видите здесь максимумы.

И если вы начнете отходить оттуда, вы увидите, что дельта начинает увеличиваться. И в какой-то момент вы достигнете минимума, который вы можете увидеть на графике.И это на самом деле потому, что теперь, из-за увеличения разницы оптических путей и разности фаз, два электрических поля начинают нейтрализовать друг друга, что фактически создает там черный узор.

И, наконец, после того, как дельта станет равной пи, эти два электрических поля снова начинают работать вместе. Все в порядке? Они снова сотрудничают. И вы снова это видите. Потом вы получите еще один максимум. OK? И здесь, как вы видите, на самом деле это мой расчет.И, конечно же, я могу провести вам демонстрацию, чтобы действительно показать, что это действительно то, что мы собираемся увидеть на основе демонстрации, которую мы собираемся здесь показать. А теперь я выключу свет. И вот у меня есть устройство, которое на самом деле содержит резервуар для воды. И мне действительно нужно включить эту штуку.

На резервуаре для воды у меня есть два вибратора, которые фактически действуют как точечный источник. По сути, эти вибраторы колеблются вверх и вниз, создавая волны в этом резервуаре. OK? В общем, вы можете видеть, что на самом деле у вас есть два точечных источника.И вы можете видеть, что сферические волны действительно генерируются и действительно распространяются от точечного источника. OK?

И то, что я могу сделать сейчас, вы можете увидеть, что эта картина действительно динамична, потому что мы можем видеть, что волновой фронт по существу движется как функция времени. Итак, что я собираюсь сделать, так это по-настоящему изменить частоту света, который на самом деле светит на эту воду, чтобы вы действительно могли увидеть здесь фиксированный узор. А теперь я собираюсь изменить частоту света. Теперь вы можете видеть, что я освещаю резервуар для воды только в определенное время, которое соответствует скорости распространения водной волны.И вы можете видеть, ага, мне действительно удалось заморозить волновой фронт. Мы видим? OK.

Итак, вы можете видеть, действительно, вы можете видеть исходящие от источника, они представляют собой круговой волновой фронт, который фактически имитирует результат из принципа Гюйгенса. И вы можете видеть, что это сложная интерференционная картина. Вы видите, что в какой-то момент у них есть конструктивное вмешательство. Если вы сосредоточитесь на центральной части, то увидите, что максимумы там действительно достигаются.

С другой стороны, если вы отойдете немного от центра, вы действительно увидите падение интенсивности.И в какой-то момент вы также увидите, что, опять же, я изменяю процедуру таким образом, чтобы разность фаз между вкладом нашего источника A и B по существу была равна 2 пи. В этом случае вы увидите, что на самом деле снова создается еще один максимум.

Итак, теперь мы действительно можем показать вам, что во многом, основываясь на этом великолепном шаблоне, давайте посмотрим на проектор здесь. Итак, если я посмотрю на отдельный слайд, который у меня есть, вы увидите, что это на самом деле точечный источник света, создающий круговой узор.И теперь я могу наложить два паттерна вместе. И вы можете видеть, что когда у меня центры двух кругов довольно близко друг к другу, вы действительно можете видеть, что у вас очень маленький d.

В этом случае у вас очень маленькое расстояние между источником номер один и источник номер два. Тогда в основном, основываясь на нашем выражении, так что вы можете видеть, что дельта равна d синус тета, деленному на лямбда, умноженную на два числа пи, верно? И вы можете фактически вычислить, что синус-тета будет равна дельте, деленной на k, умноженное на t.OK? Когда дельта равна пи, это даст вам минимумы, где, по сути, также показано здесь, минимумы показаны здесь черным шаблоном. OK? Вы можете видеть отсюда.

Итак, что это говорит, ваша формула показывает вам, что когда у меня d, которое очень мало, произойдет то, что я получу синус-тета очень большим, когда d на самом деле очень мало. И это можно показать здесь. Когда у меня есть d, то есть расстояние между центрами этих двух точечных источников, очень маленькое, вы можете видеть, что место, где вы получаете минимумы, действительно далеко от центра, который на самом деле находится здесь.OK?

Теперь я собираюсь увеличить расстояние между этими двумя источниками. Согласно нашей позиции, произойдет то, что центральные максимумы уменьшатся. Положение, в котором вы получите минимум, будет перемещаться ближе к центру в соответствии с этой формулой, потому что оно пропорционально 1 по d. И мы можем сделать это очень внимательно, чтобы увидеть, смогу ли я добиться успеха.

И вы действительно можете видеть, что когда я отодвигаю эти два слайда друг от друга, вы видите, что узор меняется, верно? И центральные максимумы, или, скажем, эта гауссовская кривая там сужаются и сужаются.OK? Так что по сути то, что мы можем наблюдать здесь. И наш расчет здесь действительно очень хорошо работает. Очень хороший. Итак, есть ли у нас какие-либо вопросы относительно демонстрации, которую мы здесь проводим?

ОК. Так что все эти вещи кажутся вам довольно простыми. И то, что мы на самом деле сейчас видим, — это позиция, где мы можем обсудить, как мы на самом деле можем понять радар, как на самом деле работает радар. Вот как на самом деле работает радар.

Предположим, у вас есть какой-то неизвестный объект, похожий на самолет, хорошо? И вы хотели бы знать, где находится этот объект.На самом деле вы просто посылаете любые радиоволны в определенном направлении и смотрите, не вернется ли что-нибудь. Верно? Тогда вы знаете, что в небе что-то есть, потому что вы можете обнаружить преломленную волну. Верно?

Итак, мы снимаем этот самолет. А потом что-то вернется. И теперь мы можем сказать ОК. В этом направлении я кое-что вернусь. Значит, там что-то есть. И я также могу измерить время, необходимое для возвращения волны. Тогда я знаю, где на самом деле этот объект.Верно? Так что сделать это на самом деле довольно просто.

Однако есть одна трудность. Так что это на самом деле диаграмма направленности колеблющегося диполя, которую мы узнали раньше. Итак, проблема в том, что нам действительно нужна электромагнитная волна, которая на самом деле имеет очень, очень узкий угол и указывает в каком-то определенном направлении. И затем я хотел бы посмотреть, смогу ли я получить какую-нибудь преломляющую волну, идущую с этого направления. OK?

Проблема в том, смотрите! если я раскачиваю какой-то заряд вверх и вниз, я получаю действительно очень широкое излучение.Верно? Так что он идет в самых разных направлениях. Так что, если вы используете это для обнаружения вещей, вы всегда получите что-то возвращающееся, потому что на самом деле оно выбрасывает электромагнитную волну в случайном направлении. И вы больше не уверены, где на самом деле находится этот объект, который вы пытаетесь обнаружить. OK?

Так что, по всей видимости, это проблема. И что мы на самом деле можем сделать, так это использовать явление интерференции, которое мы можем узнать отсюда, чтобы на самом деле попытаться убедиться, что электромагнитная волна на самом деле указывает в каком-то конкретном направлении, которое мы хотим.Итак, давайте на самом деле рассмотрим эксперимент с тремя щелями.

Я изменил эту настройку. Изначально у меня две щели. А теперь я нарисовал его в трех отверстиях на стене. И, опять же, у меня расстояние между прорезями должно быть d. И я назвал эту щель номерами 1, 2 и 3. И нам было интересно, какова будет интерференционная картина на экране, который на самом деле находится далеко от стены, на расстоянии L. И меня интересует их интенсивность. в точке P на этом экране. OK?

Итак, я собираюсь повторить то, что мы сделали в предыдущем примере.Я пытаюсь подключить 1 к P, 2 P и 3 P, в основном, соединить щель с интересующей точкой на экране. И на самом деле я также могу — вы знаете этот угол, это 1 П к горизонтальному направлению, этот угол в моих обозначениях называется тета. Тогда ясно, что я могу пойти дальше и вычислить, какова будет разница в длине оптического пути между светом, исходящим из щели номер 1, щели номер 2 и щели номер 3. Хорошо?

И в данном случае меня интересуют дельта 1, 2 и дельта 1, 3.Верно? Поскольку экран действительно далеко от стены, поэтому я действительно могу наслаждаться уверенностью, что эти два угла на самом деле являются тета, потому что из-за большого расстояния эти три линии L действительно очень, очень большие. Следовательно, они фактически почти параллельны друг другу. OK?

Итак, что произойдет, так это то, что дельта 1, 2, которая представляет собой разность фаз между светом из первой и второй щелей, на самом деле будет равна дельте 2, 3. Она будет равна фазе. разница между второй щелью, светом из второй щели и третьей щели.И что это за число на самом деле? Это число будет равно d синус тета, деленному на лямбда, умноженную на 2 пи. Это в точности то же самое, что мы получили из первого примера. OK?

Следовательно, произойдет то, что независимо от того, какую тэту я выберу, разность фаз между соседней щелью на самом деле будет постоянной величиной, которая на самом деле является этой. Я назову эту разность фаз дельтой. Я хотел бы задать вам вопрос сейчас. Вопрос в том, как выбрать здесь дельту, чтобы у меня были полностью деструктивные помехи?

Теперь у меня есть три вектора: вектор E1, вектор E2 и вектор E3.Разность фаз между E1, E2 и E3, ближайшая разность фаз на самом деле дельта. Итак, вопрос в том, как мне на самом деле полностью отменить электрическое поле, чтобы получить полностью разрушительную интерференцию? Кто-нибудь может мне здесь помочь? Подсказка в том, что вы действительно можете использовать эту идею векторной суммы в сложном кадре.

СТУДЕНТ: [Неразборчиво]

ПРОФЕССОР: Да, очень хорошо. Чтобы сформировать треугольник в сложной рамке, верно? Итак, что мы можем сделать, теперь выбрать дельту разности фаз таким образом, чтобы E1, E2 и E3 фактически образовывали треугольник.Вы понимаете, о чем я? Таким образом, вы уже можете получить требуемое значение дельты. Требуемое значение дельты будет 2 пи, деленное на 3. Верно? OK? Очень хорошо.

Итак, теперь мы больше не боимся. Так как насчет эксперимента с четырьмя щелями? Я просто добавляю еще одну щель, по сути, расстояние между четвертой и третьей щелями. Какая будет дельта, необходимая для деструктивной интерференции? Кто-нибудь может мне помочь?

СТУДЕНТ: [Неразборчиво]

ЙЕН-ДЖИ ЛИ: Очень хорошо.Итак, если у вас есть четыре щели, основываясь на этой интуиции, которую мы разработали на основе сложной векторной суммы обозначений, произойдет то, что если у вас есть четыре щели, дельта будет равна 2 пи, деленным на 4. Хорошо? Так что это нам говорит? Итак, помните, синус-тета, синус-тета сообщает вам место, где вы получаете минимумы. OK? Так что это на самом деле профиль мощности или, скажем, профиль интенсивности. OK? И это фактически равно 0. И это на самом деле дельта. OK?

Место, где вы получаете нулевую интенсивность, фактически становится все ближе и ближе к нулю.Верно? Поскольку синус тета, то есть угол между горизонтальным направлением и этим наблюдателем P, пропорционален дельте. Когда у вас есть деструктивная интерференция под углом, который все меньше, меньше и меньше, что это значит? Это означает, что центральная гауссоподобная структура будет становиться все уже и уже.

Есть ли в этом смысл? Очень хороший. По крайней мере, сейчас мы нашли кое-что интересное. Это означает, ха, одна идея получить очень узкую электромагнитную волну, указывающую в каком-то направлении, состоит в том, чтобы иметь огромное количество точечных источников света и экспериментировать со щелью, чтобы я действительно мог построить что-то, что на самом деле очень узкое по углу.И я могу использовать это, чтобы снимать объект, который я хотел бы обнаружить. Вы понимаете, о чем я? Имеет ли это смысл? OK?

Хорошо. Так что это очень хорошо. Итак, теперь давайте действительно рассмотрим интерференционную картину с N щелями, хорошо? Итак, предположим, теперь у меня есть не только 1, 2, 3, а затем и многие другие, пока не появится N щель. Все в порядке? Теперь я могу продолжить и вычислить E total, то есть полное электрическое поле, исходящее от всей щели, которая у нас есть. По сути, это будет равно экспоненте E0 i omega t минус kR, где я определяю, что r1 примерно равно заглавной R.OK?

Это, по сути, вклад щели номер 1, хорошо? И этот вклад от щели номер 1 будет выглядеть как экспоненциальный i omega t минус kR минус дельта, верно, потому что существует разность фаз между светом, исходящим из первой щели и второй щели, которая на самом деле является дельта. Все в порядке?

Итак, какой будет третий срок? Итак, они на самом деле исходят из щели номер 2. Каким будет третий член? Экспоненциальная i omega t минус kR минус что?

СТУДЕНТ: 2 дельта.

YEN-JIE LEE: 2 дельта, да, потому что вы можете видеть, что отсюда, кажется, расстояние между тета постоянным, то есть d. Следовательно, разность фаз между соседними щелями на самом деле постоянна. Поэтому сейчас накапливаю разность фаз. У меня здесь 2 дельты.

А это собственно вклад первой щели. И так далее, и так далее, до N-й щели, которая на самом деле будет экспоненциальной i omega t минус kR минус N минус 1 дельта. Суммируя все это вместе, все они находятся в направлении Z.OK?

Итак, я сейчас рассчитаю это измерение. Таким образом, вы получаете экспоненту E0 i omega t минус kR. Я могу фактически вычесть эти факторы. И что я собираюсь получить, это 1 плюс экспоненциальный минус i дельта плюс экспоненциальный минус экспоненциальный минус i 2 дельта плюс бла, бла, бла. И, по сути, вы получите экспоненту минус i минус 1 дельта в первом члене. И все это указывает на направление Z.

И это я умею считать. Верно? Просто напоминание, если вы вычисляете суммирование N, равное от 0 до N минус 1 r до N-го.И это даст вам 1 минус r к N, разделенному на phi минус r. OK? В общем, теперь я могу рассчитать это.

И это в основном даст вам 1 минус … Итак, маленький r здесь был заменен экспоненциальным минус i дельта, верно? Итак, то, что я собираюсь получить, это 1 минус экспонента минус i дельта N для верхней части. И тогда у меня есть 1 минус экспонента минус i дельта в нижней части. OK? Так что на самом деле воспользуйтесь этой формулой, которая здесь. И, опять же, следует упростить эти ряды.Все в порядке?

Как обычно, я собираюсь использовать трюк, аналогичный тому, что я сделал там, чтобы фактически получить функцию косинуса из экспоненциальных функций. Все в порядке? Итак, что я собираюсь сделать, так это разложить экспоненту минус i дельта N на 2 для верхней части. В общем, я получаю экспоненту минус i дельта N, деленную на 2, экспоненту i дельту N, деленную на 2 минус экспоненциальную минус i дельту N, деленную на 2. Хорошо?

Фактически делится на экспоненту минус i дельта на 2 экспоненты i дельта на 2 минус экспонента минус i дельта на 2.Все в порядке? Причина, по которой я это делаю, заключается в том, что я действительно хотел бы сделать это функцией косинуса. OK? Есть вопросы? OK. Итак, если нет вопросов, то в принципе это выражение можно снова переписать как экспоненту минус i дельта N минус 1, деленная на 2, потому что у меня этот знаменатель номинатора экспоненты i дельта N больше 2, а эта экспонента минус i дельта, деленная на 2. OK?

Следовательно, я могу объединить их все вместе и получить вот это выражение. И это на самом деле экспонента минус экспонента.Поэтому я собираюсь получить от этого синус. И в основном, я получаю синус и дельту, разделенные на 2, деленные на дельту синуса в течение 2.

ОК. Итак, теперь я могу посчитать, какой будет итоговая интенсивность. Верно? Результирующая напряженность будет пропорциональна квадрату электрического поля. Верно? Таким образом, интенсивность будет пропорциональна квадрату E. И это на самом деле равно E, умноженному на звезду E.

E и E — комплексное сопряжение. И в основном вы увидите, что это будет пропорционально синусу и дельте, деленным на 2, деленному на дельту синуса на 2 квадрата.Следовательно, интенсивность будет равна i 0, умноженному на синус и дельту, деленную на 2, деленную на дельту синуса более 2. И затем возведите это в квадрат. Любые вопросы?

Итак, после всей этой работы мы пришли к выражению, которое очень трудно понять. Верно? [СМЕЕТ] Итак, что я собираюсь сделать, чтобы помочь вам, так это изобразить результат как функцию дельты на экране. Как видите, здесь четыре сюжета. Первый — N, равный 3. Верхний левый — N, равный 3. Итак, вы можете видеть, что паттерн выглядит так.Так что при дельте, равной 0, никого не удивите, вы получите максимумы. Верно? Поскольку дельта равна 0, вы добавляете N векторов наиболее эффективным способом. Следовательно, вы получите максимум, который равен i 0. Хорошо?

И если вы отойдете от центра, дельта будет равна 0, и вы увидите, что это небольшая выпуклость между ними. Затем вы можете продолжить и продолжить. И вы видите, что снова есть еще один большой пик. Понимаете? Итак, это, по сути, структура, если вы построите этот результат, я равен чему-то пропорциональному синусоидальному квадрату этого выражения.По сути, это то, что вы получите, когда N равно 3. Хорошо? Именно так я запомнил этот паттерн. OK? Итак, когда N равно 3, у вас есть семья из двух взрослых и одного ребенка.

[СМЕХ]

Верно? В общем, у вас есть два больших пика. А между ними небольшая вершина. OK? Вот как я запомнил этот паттерн. И я думаю, это довольно мило, правда? Таким образом, у вас может быть N, равное 4. Это большая семья. У вас двое взрослых. Взрослые стройнее, ладно? Все в порядке?

[СМЕХ]

Потому что у них много работы.Потом у них двое детей. Все в порядке? N равно 5, сколько у нас детей?

СТУДЕНТ: У нас трое.

ЙЕН-ЦЗИЕ ЛИ: Трое. Поэтому взрослые очень расстроены. Так что к счастью они стали еще стройнее, что положительно. И N равняется 6, у-у. О боже, у меня в семье четверо детей. Все в порядке? Итак, отсюда мы узнали две вещи.

Во-первых, количество больших пиков, которые я бы назвал главными максимумами, на самом деле очень похоже как функция от дельты.Но количество вторичных максимумов увеличивается в зависимости от значения N. Значение N фактически говорит вам, сколько щелей у вас есть в эксперименте.

Кроме того, вы можете видеть, что дельта фактически становится — первым минимумом, значение дельты фактически уменьшается как функция от значения N. Верно? Так что родители худеют. Все в порядке? Итак, вы можете видеть, что если я хочу иметь радар, который на самом деле указывает в очень конкретном направлении, какой, по сути, выбор значения N, который нам понадобится? Бесконечность или очень большое число.OK?

Конечно, в вашей жизни мы не можем сделать бесконечность. Но теперь мы нашли способ спроектировать наш радар, поскольку синус-тета на самом деле пропорционален дельте. Поэтому на самом деле нам действительно нужно максимально увеличить количество имеющихся у нас щелей, чтобы на самом деле мы могли создать радар, который действительно указывал бы в направлении врага, который там показан, вторгающегося на землю. OK.

[СМЕХ]

И мы действительно можем это обнаружить. OK. Итак, мы сделаем пятиминутный перерыв, прежде чем мы фактически перейдем к последней части курса, которая связана с квантовой механикой.Итак, мы возвращаемся на 35.

[ПОБОЧНЫЕ РАЗГОВОРЫ]

[ПОБОЧНЫЕ РАЗГОВОРЫ]

ЙЕН-ДЖИ ЛИ: Хорошо, добро пожаловать, вернись с перерыва. Итак, прежде чем мы перейдем к квантовой механике, я хотел бы подробнее рассказать о том, что мы узнали из конструкции радара. OK? По сути, это то, что мы на самом деле получаем. Положение минимумов, для которых требуется дельта разности фаз, фактически равно 2 пи, деленному на значение N, потому что это было это значение дельты.N векторов будут компенсировать друг друга. И вы собираетесь образовать что-то вроде круга, если вы выберете дельту, равную 2 пи, разделенных на заглавную букву N. ОК?

И не забывайте, почему это на самом деле дельта. Дельта на самом деле равна d синус тета, деленному на лямбду. Верно? OK? И раза в 2 пи. OK? Верно? Таким образом, вы можете видеть, что синус тета на самом деле пропорционален лямбде, деленной на N умноженное на d. OK? И в этом случае вы можете видеть, что если вы увеличиваете значение N, разрешение или ширина центральных главных максимумов будет уменьшаться как функция, хотя значение N, которое вы задаете.

Итак, как я могу создать радар с высоким разрешением? Что мне действительно нужно, так это чтобы лямбда была маленькой. OK? Значит, мне нужно использовать высокочастотную электромагнитную волну. Я могу максимизировать значение N. На самом деле я могу сделать d очень большим. Это означает, что у меня будет очень большая конструкция радара. Верно? Тогда у меня будет очень хорошее разрешение. OK.

Итак, мы почти закончили с радаром. Но есть проблема. Проблема в том, что если вы посмотрите на это, если это действительно положение основных минимумов, вы увидите, что он всегда указывает на центр радара, где дельта равна 0.OK? А это значит, что я могу сканировать только в одном направлении. Есть причина, по которой эти радары называются фазированными. Это потому, что теперь я могу фактически изменить относительную фазу всех этих точечных источников, излучаемых радаром, так что я могу сместить направление центральных главных максимумов. OK?

Итак, на самом деле здесь делается вот так. Итак, в принципе, я мог ввести перед испусканием электромагнитной волны, я могу ввести нулевую дополнительную разность фаз. А для второго я ввожу дополнительную разность фаз фи.OK? А для третьей я ввожу дополнительную разность фаз между третьей щелью, или, скажем, третьим эмиттером и первым эмиттером на 2 дельта. А для эмиттера N я ввожу разность фаз N минус 1 фи. OK?

Если я добавлю эту разность фаз в настройку, я получу вот что. Таким образом, дельта будет равна 2 пи, деленному на лямбда d синус тета минус угол фи. Все в порядке? И этот фи на самом деле является искусственной разностью фаз вихря между этими источниками.OK? И это означает, что я потребую — и это будет равно 2 пи, разделенному на значение N, например, у вас есть полностью деструктивная интерференция. OK?

Теперь я могу сделать этот фи зависимым от времени. Например, она увеличивается как функция времени, ph, умноженное на t, верно? Затем произойдет то, что в зависимости от времени я изменю значение синус-тета, чтобы получить полную отмену, 2 пи вместо N. Верно?

Таким образом, я эффективно изменяю угол центральных главных максимумов, вводя дополнительную искусственную разность фаз между всеми этими точечными источниками.OK? Именно так мы можем повернуть сканируемое место вверх и вниз и получить очень хороший результат для обнаружения врага. OK? Любые вопросы? Нет?

ОК. Итак, теперь я собираюсь перейти к очень интересному эксперименту. Так что это очень увлекательный эксперимент по содержанию, бильярдные шары и две щели. OK? И тогда мы зададимся вопросом, что же произойдет, когда эти шары особенно пройдут через щель. Может ли кто-нибудь на самом деле сказать мне, что с ней произойдет? И какова будет статистика, или, скажем, подсчет, который я собираюсь ввести в приемник позже? Кто-нибудь может мне сказать? Если я действительно выстрелю много мячей через эту щель — не стесняйся, правда? Это просто.Нет? Никто не хочет …

СТУДЕНТ: Они делают [НЕРАЗБОРЧИВО]

ЙЕН-ДЖИ ЛИ: Да, верно. Верно? Никого не удивляет, правда? [СМЕЕТ] Да, я слишком боюсь отвечать на вопросы. Хорошо, вы видите, что они делают два пути, верно? Нет? Верно? OK. Очень хороший. Итак, это захватывающая часть.

Теперь, вместо того, чтобы стрелять в бильярдные шары, я собираюсь стрелять электронами. Так что я могу подготовить источник электронов и нагреть его, чтобы он начал испускать электроны.И у меня есть две прорези, и они проходят через эти прорези. И у меня есть экран с детектором электронов для подсчета количества электронов, которые я собираюсь попасть на экран.

Причина, по которой я называю это одиночным источником электронов, заключается в том, что каждый раз я управляю своим экспериментом так, что каждый раз он испускает только один электрон. OK? Я пытаюсь задать вопрос: увижу ли я какой-нибудь узор, который на самом деле легкий, как бильярдные шары, и образующий две стопки в пачке? На самом деле это вариант номер один.Или я действительно увижу что-то безумное? Это электрон будет интерферировать — он интерферирует сам с собой. И это, по сути, вариант номер два. OK?

Приманка 8.03 в том, что каждый должен был выбрать одну. OK? Так кто из вас думает, что то, что должно произойти, — номер один? Ну давай же. У меня каждый раз только один электрон. Никто так не думает? Вот это да. Может быть, вы все ошибаетесь. [СМЕЕТ] Как насчет второго варианта?

СТУДЕНТ: [СМЕЕТ]

YEN-JIE LEE: Эй, некоторые из вас на самом деле не подняли руку.Ну давай же. Ну давай же.

[СМЕХ]

Хорошо, все. Вот это да. Что на самом деле происходит с вашим мозгом?

[СМЕХ]

Мой мозг так не функционирует. OK. Так что я очень надеюсь, что смогу провести здесь эксперимент. Но, к сожалению, на самом деле это будет сложно. OK? Я собираюсь показать вам экспериментальный результат, это видео. И мы посмотрим, что будет дальше.

Вы видите выскакивающие точки.Что это? Это обнаруженные электроны один за другим на экране. OK? Таким образом, вы можете видеть, что количество точек увеличивается со временем. И я на самом деле … я имею в виду, что немного ускоряю процесс, чтобы вы могли быстрее увидеть шаблон. OK. Итак, вы видите, что точек становится все больше и больше.

И каждый раз вы можете видеть, что здесь я получаю только один электрон на изображение. Верно? Итак, вы можете видеть, что сейчас их становится все больше, больше и больше, и накапливается все больше данных, как то, что мы на самом деле сделали в Большом адронном коллайдере.Ждем там, собираем больше данных. И мы ускоряем процесс. И вы можете видеть, что, вау, что-то действительно развивается. Что это? Видишь? Теперь вы ускоряетесь примерно в 1000 раз быстрее. Вы видите, какой узор?

СТУДЕНТ: Интерференционная картина.

YEN-JIE LEE: Образец помех. Что здесь происходит? Вы не удивлены?

СТУДЕНТ: №

ЙЕН-ЦЗИ ЛИ: Боже мой. Что здесь происходит?

[СМЕХ]

Я так удивлен. Посмотри на это.Так что у меня каждый раз испускается один электрон. И это на самом деле четыре снимка, которые я сделал — это, собственно, эксперимент, Hitachi Group провела этот эксперимент. Вы можете щелкнуть по этой ссылке, чтобы получить более подробную информацию. И они сделали четыре снимка эксперимента. И вы можете видеть, что вначале вы можете ясно видеть каждый раз, когда вы получаете только один электрон из источника. OK?

Но со временем вы накапливаете все больше и больше. И вы это ясно видите, здесь формируется паттерн, который на самом деле согласуется с тем, что мы видим в этом расчете.OK? Так что я думаю, что это действительно потрясающе.

А что это значит? Это означает, что электрон играет сам с собой. Он сам себе мешает. Верно? Это действительно странно. Что сейчас произойдет? Что здесь происходит?

Итак, один единственный электрон проходит через обе щели, что, собственно, и является вариантом, который вы выберете. Удиви меня. А потом они интерферируют, как волны. И они создают узор, который мы видим на экране. Для меня это действительно безумие.

Что еще более безумно, так это ситуация.Итак, теперь, если я сделаю измерение перед прорезью, хорошо, теперь я надеваю небольшое устройство. Когда электрон проходит через одну из щелей, я говорю, пошли мне сигнал. OK? Итак, теперь я могу четко знать, через какую щель электрон проходит в эксперименте. OK?

И что самое безумное, если я это сделаю, то получится две стопки. OK? Конечно, может быть какая-то дифракционная картина. Но это действительно меняет картину экспериментального результата. И это действительно очень странно.И мы кратко поговорим об этом в следующей лекции.

Итак, перед концом я собираюсь показать вам дополнительную демонстрацию, которая мотивирует обсуждение того, что мы собираемся провести на следующей лекции. Итак, теперь я могу снова выключить свет и также скрыть изображение. OK. Надеюсь, я найду образец. [СМЕЕТ] Хорошо.

Итак, у меня два лазера. Итак, я включу первый лазер. И этот лазер собирается пройти через две щели — две действительно близлежащие щели и сформировать интерференционную картину.Как вы можете видеть на стене — я надеюсь, вы видите, я не знаю, можете ли вы ясно видеть — что вы видите много, много точек, близлежащие точки, которые на самом деле показывают вам положение главного maximas, верно, потому что на самом деле это эксперимент с двумя щелями.

Итак, сколько детей у нас в семье? Ноль, правда? Потому что они … Ладно, может, они только что поженились. [СМЕЕТ] Хорошо. Таким образом, вы будете видеть только взрослых. И это, собственно, основные максимы. Вы можете увидеть много-много близлежащих точек.Они почти одинаково яркие. OK?

Но что-то происходит и с этим шаблоном. И вы можете это увидеть — подождите, подождите, подождите секунду. В расчетах мы получаем, что основные максимумы должны иметь одинаковую высоту, верно? Это означает, что вы получите одинаковую интенсивность для всех максимумов. Но здесь вы этого не видите.

Вы можете видеть, что если вы слишком сильно отодвинетесь от центра, интенсивность будет снижаться. Видишь на краю? Фактически даже до нуля. Верно? Что на самом деле происходит? В наших расчетах явно чего-то не хватает.И эта недостающая часть на самом деле является дифракцией, о которой мы поговорим в следующей лекции.

Итак, если вы сравните этот образец со второй демонстрацией, вы можете увидеть в правой части настройки, которая у меня здесь, которую я должен показать вам в проекции на стену, которая на самом деле является нижней частью демонстрации, вы можете увидеть, что этот лазер действительно проходит через единственную щель. Но на самом деле эта щель довольно широкая. OK? И вы действительно это видите, вы видите, как выходит лазер, но, по сути, ни одного пятна.И у него есть какой-то узор, который на самом деле выскакивает наружу. И это тоже связано с интерференцией между бесконечным количеством источников. OK?

И вы можете видеть, что шаблон действительно очень похож на узор, который мы видим в верхней демонстрации, за исключением того, что верхняя демонстрация имеет индивидуальную аналогичную структуру, которая является основным максимумом от двух пересечений щелей. И в следующий раз мы собираемся разгадать загадку на лекции. OK. Так что большое вам спасибо. И если у вас есть какие-либо вопросы, связанные с сегодняшней лекцией, я буду здесь, чтобы ответить на ваши вопросы.

Итак, это демонстрация, которую мы хотели бы вам показать, одинарная и двойная щели интерференции. OK? Итак, первая сцена — это установка. Итак, у нас есть лазерный луч, который фактически проходит через этот эксперимент с одной или двумя щелями. И тогда лазерный луч будет проходить через это, мешать и показывать интересный узор на экране. И есть две настройки. Слева — эксперимент с двухщелевой интерференцией. А справа — эксперимент по дифракции на одной щели.

Итак, вы видите левую часть, я ее уже включил. Луч лазера проходил через две щели. И они образуют на экране сложный узор. И вы можете видеть, что здесь есть два вида структур. Первый — это очень тонкая структура, которая, как вы можете видеть, похожа на ряд точек в центре узора. И есть также более крупный масштаб, из которого вы можете видеть, что общая интенсивность всех этих маленьких точек также изменяется в зависимости от расстояния по отношению к центру.

Итак, во время лекции мы задавались вопросом, что на самом деле вызывает такой узор. Ответ заключается в том, что на самом деле это происходит из-за эффекта интерференции одной щели. Причина, по которой у нас есть этот узор, заключается в том, что в моей установке две щели на самом деле не бесконечно узкие. Следовательно, внутри одной щели уже выходит интерференционная картина. Таким образом, сложный эффект приводит к очень сложной структуре, которую мы видим на экране.

Итак, чтобы продемонстрировать этот эффект, я собираюсь включить правую настройку.В правой установке я хочу, чтобы лазерный луч, который, как вы видите, исходит отсюда, проходил через единственную щель. Я на самом деле настроил его так, чтобы они имели одинаковую ширину между экспериментом с одной щелью и экспериментом с двумя щелями. После того, как я его включил, вы увидите, что теперь у нас есть два набора шаблонов.

Нижний набор фактически получен в результате эксперимента по интерференции с одной щелью. И вы можете очень хорошо видеть, что, во-первых, у него есть похожий образец, подобный тому, что мы видим в эксперименте с двойной щелью.Во-вторых, вы можете видеть, что в основном мы тщательно настраиваем эти два эксперимента так, чтобы расстояние между щелью и экраном было примерно одинаковым.

Наконец, мы также настроили его, как я уже упоминал ранее, так, чтобы ширина отдельной щели в эксперименте с двойной и одинарной щелью была одинаковой. И вы можете видеть, что в эксперименте с одной щелью мы также видим очень похожую картину с центральными максимумами. У вас есть свет высокой интенсивности, направленный к центру рисунка.И интенсивность на самом деле очень быстро падает в зависимости от расстояния.

Кроме того, вы можете видеть, что узор на самом деле очень хорошо совпадает с тем, что вы видите в эксперименте с двумя щелями. И это действительно замечательно. И из этих двух экспериментов мы понимаем, почему у нас также сложная структура в эксперименте с двумя щелями, а не просто как много-много маленьких максимумов, много-много маленьких точек. Но также у вас есть общая модуляция интенсивности света.И это в основном происходит из-за дифракционной картины с одной щелью.

Final Cut Pro X: Новинка! Удаление шума видео

В обновлении Final Cut Pro X 10.4.4 впервые появился фильтр шумоподавления. Это специально разработано для быстрого уменьшения видеошума — и результаты могут быть довольно ошеломляющими.

Видео шум — распространенная проблема в видеоклипах, снятых при слабом освещении или с помощью небольших датчиков, таких как сотовые телефоны или экшн-камеры, такие как GoPro.Проблема в том, что с точки зрения программного обеспечения очень трудно отличить шум от текстуры. Ваш глаз может сразу заметить это; но программное обеспечение? Не так много.

Вот пример изображения. Обратите внимание на всю зернистость (называемую «шумом») на изображении. Особенно отчетливо это видно на небе, сбоку от красной машины и на темных участках тротуара.

ПРИМЕЧАНИЕ : Идеальное решение — снимать с большим количеством света — или с большей матрицей — или, ммм, с лучшим объективом.Но это совсем не поможет вам, когда вы окажетесь в монтажной, пытаясь спасти кадр.

Отредактируйте клип, который вы хотите исправить, на временной шкале.

Перейдите в Браузер эффектов> Основы и перетащите эффект Noise Reduction на клип, который нужно исправить. (Ярлык : дважды щелкните эффект, чтобы мгновенно применить его ко всем выбранным клипам на шкале времени.)

Настройте в меню Amount количество шума, которое вы хотите удалить.Ваши настройки будут варьироваться в зависимости от количества шума на изображении и того, сколько шума вы хотите удалить.

ПРИМЕЧАНИЕ : Во многих случаях уменьшение видеошума снижает резкость изображения. Чтобы снова добавить резкости, отрегулируйте меню Sharpness . В общем, применяйте наименьшую резкость, чтобы края не начинали «вибрировать». Что делает резкость, так это подчеркивает края. Когда дело доходит до резкости, слишком много — нехорошо.

Вот до (слева) и после (справа) одной и той же сцены с примененным шумоподавлением.

Вот фрагмент того же изображения. Да, детализация краев и резкость уменьшаются, что присуще процессу. Но общее изображение выглядит намного лучше, поскольку большая часть шума удалена.

ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЙ КРЕДИТ

Если вы применяете к клипу несколько эффектов клипа, в справочных файлах Apple предлагается добавить шумоподавление в качестве первого эффекта (чтобы он отображался в верхней части списка эффектов) или переставить порядок обработки путем перетаскивания эффекта шумоподавления в верхнюю часть списка.Это обеспечивает лучшую производительность и результаты.

НОВОЕ и ОБНОВЛЕННОЕ!

Редактируйте с умом благодаря последним тренингам Ларри, которые доступны в нашем магазине.

Доступ к более чем 1 900 по запросу курсам редактирования видео. Станьте участником нашей обучающей видео-библиотеки сегодня!

Подпишитесь на БЕСПЛАТНУЮ еженедельную рассылку Ларри и сэкономьте 10%
при первой покупке.

Райан О’Нил — — Биография

Райан О’Нил — актер, номинированный на «Оскар», известный по таким фильмам, как «История любви», «Что случилось, Док?», «Барри Линдон» и «Главное событие».

Сводка

Рожденный 20 апреля 1941 года, Райан О’Нил работал боксером, прежде чем начал действовать, сыграв главную роль в сериале 60-х годов Peyton Place . Его роль в Love Story принесла ему кивок «Оскар», и он снялся во множестве других фильмов, включая Барри Линдона , Paper Moon , What’s Up, Doc? и Главное событие , в последних двух играх играет Барбара Стрейзанд. У О’Нила были давние отношения с актрисой Фаррой Фосетт.

Ранняя жизнь

Актер Патрик Райан О’Нил родился 20 апреля 1941 года в Лос-Анджелесе, Калифорния. Он родился в шоу-бизнесе в семье писателя Чарльза «Блэки» О’Нила и актрисы Патрисии Каллаган. Будучи преисполнен решимости идти своим путем, О’Нил тренировался, чтобы стать профессиональным боксером, участвуя в двух чемпионатах «Золотые перчатки» в Лос-Анджелесе в 1956 и 1957 годах. У него был впечатляющий рекорд любительского боя — 18 побед при 4 поражениях и 13 нокаутах.

В конце 1950-х О’Нил и его семья переехали в Германию, чтобы работать со своим отцом, написав радиопередачи для Радио Свободная Европа.О’Нил окончил среднюю школу в Мюнхене, которую окончил в 1959 году. Его родители помогли ему получить первую работу в индустрии развлечений в качестве каскадера в немецком телесериале Tales of the Vikings , над которым работали его родители. на.

Big Break

О’Нил вернулся в Соединенные Штаты, чтобы попытать счастья в Голливуде. В 1962 году он получил роль второго плана в телевизионном вестерне Empire . Шоу продлилось всего один сезон, но вскоре последовали новые роли.О’Нил появлялся в гостях на таких шоу, как The Virginian , Perry Mason и Wagon Train , прежде чем получил роль в новаторской мыльной опере Peyton Place в прайм-тайм в 1964 году.

Peyton Place , основанный на бестселлере Грейс Металиус, исследует темную сторону нескольких семей, живущих в пригородном городке Новой Англии. Фильм имел огромный успех у телеаудитории, и его популярность помогла О’Нилу начать карьеру и карьеру актрисы Миа Фэрроу.

Личная жизнь О’Нила очень напоминала мыльную оперу, в которой он играл главную роль. В начале 1960-х О’Нил женился на актрисе Джоанне Мур. У пары было двое детей: дочь по имени Татум в 1963 году и сын Гриффин в 1964 году. Через несколько лет они расстались, развелись в 1967 году. В том же году О’Нил женился во второй раз. Он женился на актрисе Ли Тейлор-Янг, от которой у него родился сын Патрик. Вскоре после этого О’Нил и Тейлор-Янг также развелись.

После того, как Peyton Place закончилось в 1969 году, О’Нил перешел к художественным фильмам.Он получил главную роль в фильме 1969 года « Большой прыжок », где вместе со своей женой Ли снялся экранизация романа Элмора Леонарда. Это оказалось кассовым разочарованием, но его следующая работа, Love Story 1970 года, оказалась большим успехом. Он сыграл Оливера Барретта IV, обойдя 300 других исполнителей на эту роль. О’Нил сыграл вместе с Али Макгроу в этой романтической слезливой песне о молодом человеке, который отвернулся от своего богатства, чтобы жениться на женщине, которую он любит, только для того, чтобы потерять ее из-за неизлечимой болезни.За свою работу в фильме он получил номинацию на премию Оскар в категории «Лучшая мужская роль».

Что касается комедии, О’Нил снялся вместе с Барбарой Стрейзанд в фильме « Как дела, док?» (1971). Затем он играл в мошеннические мошеннические игры со своей дочерью (которую играла его реальная дочь Татум) в получившем признание критиков хите Paper Moon (1973). Татум получила премию Оскар за лучшую женскую роль второго плана за свою роль. В то время как карьера его дочери, казалось, набирала обороты, О’Нил пережил несколько провалов, в том числе историческую драму Стэнли Кубрика « Барри Линдон » 1975 года и серию «История Оливера » 1978 года, продолжение « Love Story ».У него также была серия упущенных возможностей, поскольку его рассматривали и отвергали на главные роли в фильмах Крестный отец и Рокки . В 1979 году О’Нил выиграл кассовые сборы с фильмом The Main Event , снова снявшись с Барбарой Стрейзанд в этой популярной боксерской комедии.

Личная жизнь

Его следующие несколько фильмов не смогли произвести большого впечатления на критиков или кинозрителей, но он все же получил некоторое внимание к своей личной жизни. В 1983 году О’Нил попал в заголовки газет из-за драки со своим старшим сыном Гриффином, в которой он выбил Гриффину два зуба.Колонки сплетен также пестрели слухами о том, что О’Нил встречался с актрисой Фаррой Фосетт. В то время Фосетт все еще был женат на актере Ли Мейджоре, который также был одним из друзей О’Нила. Хотя О’Нил и Фосетт так и не поженились, в 1985 году у них родился сын Редмонд.

Примерно в это же время О’Нил добился скромного успеха, выпустив книгу « Непримиримые различия » 1984 года. Он снялся вместе с Шелли Лонг в роли родителей, которых дочь подала в суд на развод (которую играет Дрю Бэрримор). О’Нил вернулся к своим телевизионным корням в 1991 году с ситкомом Good Sports .Он играл бывшую звезду футбола, которая устраивается на работу спортивным комментатором в спортивной кабельной сети и в конечном итоге работает с бывшей девушкой (которую играет Фарра Фосетт). Шоу длилось всего семь месяцев.

В последующие годы О’Нил стал более известен своей закулисной жизнью, чем своей актерской работой. Его отношения с Фосеттом были бесконечным источником интереса для бульварной прессы. Пара рассталась в конце 1990-х, но после разрыва они остались дружескими. Они воссоединились в 2001 году, когда О’Нил столкнулся с другой проблемой: раком.Ему удалось успешно вылечить болезнь медикаментами, наступила ремиссия. Примерно в то же время О’Нил появился в недолгой телевизионной драме Bull . Он попробовал еще раз в 2003 году с романтической комедией Miss Match , сыграв отца свахи напротив Алисии Сильверстоун. Шоу было катастрофой для рейтингов и длилось не целый сезон.

В 2005 году О’Нил оказался под пристальным вниманием СМИ после того, как его дочь Татум опубликовала автобиографию A Paper Life .Она написала, что он был жестоким отцом и отвечал за то, что приобщил ее и ее брата Гриффина к наркотикам в раннем возрасте. Несмотря на это последнее противоречие, О’Нил получил повторяющуюся роль в криминальной драме « Кости ». Еще одна семейная драма произошла в 2007 году, когда О’Нил был арестован по обвинению в нападении после очередной стычки с сыном Гриффином. Во время ссоры беременная подруга Гриффина была ранена по голове кочергой, а О’Нил выстрелил в воздух из пистолета.Позже обвинения были сняты. Семья О’Нил продолжала появляться в заголовках газет после арестов Редмонда и Татума за наркотики в 2008 году.

Последние годы

Столкнувшись с очередным личным кризисом, О’Нил поддержала Фосетт, когда она боролась со своим собственным раком. Фосетт с помощью подруги Аланы Стюарт задокументировал ее борьбу с болезнью. Эти кадры позже стали двухчасовым телешоу «История Фарры» , которое транслировалось в мае 2009 года. О’Нил появилась в телешоу 20/20 , чтобы рассказать о борьбе Фосетт и о том, как ее болезнь сблизила их.Он даже сказал, что собирается жениться на Фосетт, но ее состояние ухудшилось прежде, чем это могло произойти.

25 июня 2009 года Фосетт скончалась от болезни. Даже ее похороны стали частью семейной драмы О’Нила. Райан отказался позволить сыну Гриффину присутствовать на службе, потому что он пренебрежительно отозвался о своем отце в прессе. Гриффин сообщил СМИ, что Райан хотел жениться на Фарре только из-за ее денег. Райан также не узнал свою дочь Татум, когда она пришла засвидетельствовать свое почтение.Присутствовал и сын Патрик.

Будущее некогда выдающегося голливудского актера остается неопределенным. «Для меня ничего нет. Я не хочу быть чьим-то дедушкой … поэтому я жду и мечтаю», — однажды сказал О’Нил журналу People . Сможет ли он воскресить свою карьеру или нет, О’Нил и его семья останутся популярными среди средств массовой информации и общественности, очарованных этой неблагополучной голливудской династией.

Муаровая метрология энергетических ландшафтов в гетероструктурах Ван-дер-Ваальса

1.
Лопес душ Сантуш, Дж. М. Б., Перес, Н. М. Р. и Кастро Нето, А. Х. Двухслойный графен с поворотом: электронная структура. Phys. Rev. Lett. 99 , 19–22 (2007).
Google ученый
2.
Бистрицер Р. и Макдональд А. Х. Полосы Муара в скрученном двухслойном графене. Proc. Natl Acad. Sci. США 108 , 12233–12237 (2011).
ADS CAS Статья Google ученый
3.
Yankowitz, M. et al. Перестройка сверхпроводимости в скрученном двухслойном графене. Наука 363 , 1059–1064 (2019).
ADS CAS Статья Google ученый
4.
Lu, X. et al. Сверхпроводники, орбитальные магниты и коррелированные состояния в двухслойном графене под магическим углом. Nature 574 , 653–657 (2019).
ADS CAS Статья Google ученый
5.
Sharpe, A. L. et al. Возникающий ферромагнетизм почти на три четверти заполняет скрученный двухслойный графен. Наука 365 , 605–608 (2019).
ADS CAS Статья Google ученый
6.
Zondiner, U. et al. Каскад фазовых переходов и пробуждений Дирака в графене с магическим углом. Природа 582 , 203–208 (2020).
ADS CAS Статья Google ученый
7.
Степанов П. и др. Развязывание изолирующего и сверхпроводящего порядков в графене с магическим углом. Природа 583 , 375–378 (2020).
ADS CAS Статья Google ученый
8.
Uri, A. et al. Картирование беспорядка угла закрутки и уровней Ландау в графене с магическим углом. Nature 581 , 47–52 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
9.
Alden, J. S. et al. Деформационные солитоны и топологические дефекты в двухслойном графене. Proc. Natl Acad. Sci. США 110 , 11256–11260 (2013).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
10.
Cao, Y. et al. Нетрадиционная сверхпроводимость в сверхрешетках графена под магическим углом. Nature 556 , 43–50 (2018).
ADS CAS Статья Google ученый
11.
Sunku, S. S. et al. Фотонные кристаллы для нано-света в муаровых сверхрешетках графена. Наука 362 , 1153–1156 (2018).
ADS MathSciNet CAS PubMed Статья Google ученый
12.
Huang, S. et al. Топологически защищенные спиральные состояния в минимально закрученном двухслойном графене. Phys. Rev. Lett. 121 , 37702 (2018).
ADS CAS Статья Google ученый
13.
Rickhaus, P. et al. Транспорт через сеть топологических каналов в скрученном двухслойном графене. Nano Lett. 18 , 6725–6730 (2018).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
14.
Xu, S. G. et al. Гигантские колебания в треугольной сети одномерных состояний в слабо закрученном графене. Nat. Commun. 10 , 1–5 (2019).
ADS Статья CAS Google ученый
15.
Hesp, N.C.H. et al. Коллективные возбуждения в скрученном двухслойном графене вблизи магического угла. arXiv 1910.07893. Препринт на https://arxiv.org/abs/1910.07893 (2019).
16.
Choi, Y. et al. Электронные корреляции в скрученном двухслойном графене вблизи магического угла. Nat. Phys. 15 , 1174–1180 (2019).
CAS Статья Google ученый
17.
Керельский А. и др. Безмуаровые корреляции в ABCA Graphene.arXiv 1911.00007. Препринт на https://arxiv.org/abs/1911.00007 (2019).
18.
Shen, C. et al. Коррелированные состояния в двойном скрученном двухслойном графене. Nat. Phys. 16 , 520–525 (2020).
CAS Статья Google ученый
19.
Liu, X. et al. Перестраиваемые спин-поляризованные коррелированные состояния в двойном скрученном двухслойном графене. Природа 583 , 221–225 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
20.
Scuri, G. et al. Электрически настраиваемая динамика долины в скрученных бислоев WSe ₂ / WSe ₂. Phys. Rev. Lett. 124 , 217403 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
21.
Weston, A. et al. Атомная реконструкция в скрученных бислоях дихалькогенидов переходных металлов. Nat. Nanotechnol. 15 , 592–597 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
22.
Rosenberger, M. R. et al. Атомная реконструкция, зависящая от угла закручивания, и муаровые структуры в гетероструктурах из дихалькогенидов переходных металлов. ACS Nano 14 , 4550–4558 (2020).
CAS PubMed Статья Google ученый
23.
Ву, Ф., Ловорн, Т., Тутук, Э. и Макдональд, А. Х. Физика модели Хаббарда в муаровых полосах дихалькогенидов переходных металлов. Phys. Rev. Lett. 121 , 26402 (2018).
ADS CAS Статья Google ученый
24.
Yu, H. et al. Муаровые экситоны: от массивов программируемых квантовых излучателей до спин-орбитально-связанных искусственных решеток. Sci. Adv. 3 , e1701696 (2017).
ADS PubMed PubMed Central Статья CAS Google ученый
25.
Wang, J. et al. Коэффициент диффузии выявляет три различные фазы межслоевых экситонов в гетерослоях MoSe ₂ / WSe ₂.arXiv 2001.03812. Препринт на https://arxiv.org/abs/2001.03812 (2020).
26.
Shimazaki, Y. et al. Сильно коррелированные электроны и гибридные экситоны в муаровой гетероструктуре. Природа 580 , 472–477 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
27.
Jin, C. et al. Наблюдение муаровых экситонов в сверхрешетках гетероструктур WSe2 / WS2. Nature 567 , 76–80 (2019).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
28.
Балент, Л., Дин, К. Р., Ефетов, Д. К., Янг, А. Ф. Сверхпроводимость и сильные корреляции в плоских муаровых полосах. Nat. Phys. 16 , 725–733 (2020).
CAS Статья Google ученый
29.
Kennes, D. M. et al. Муаровые гетероструктуры: квантовый симулятор конденсированного состояния.Препринт на https://arxiv.org/abs/2011.12638 (2020).
30.
Янковиц М., Ма, К., Ярилло-Херреро, П. и Лерой, Б. Дж. Ван-дер-Ваальсовые гетероструктуры, сочетающие графен и гексагональный нитрид бора. Nat. Rev. Phys. 1 , 112–125 (2019).
CAS Статья Google ученый
31.
Carr, S. et al. Релаксация и образование доменов в несоразмерных двумерных гетероструктурах. Phys. Ред. B 98 , 224102 (2018).
ADS CAS Статья Google ученый
32.
Казо П., Лускин М. и Массат Д. Минимизация энергии двумерных несоразмерных гетероструктур. Arch. Рацион. Мех. Анальный. 235 , 1289–1325 (2020).
MathSciNet МАТЕМАТИКА Статья Google ученый
33.
Еналдиев В. В., Золёми В., Елгель К., Магорриан С. Дж. И Фалько В. И. Укладка доменов и дислокационная сеть в слабо закрученных бислоев дихалькогенидов переходных металлов. Phys. Rev. Lett. 124 , 206101 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
34.
Zhou, S., Han, J., Dai, S., Sun, J. & Srolovitz, DJ Van der Waals Двухслойная энергетика: обобщенная энергия дефекта упаковки графена, нитрида бора и графена / бора нитридные бислои. Phys. Ред. B 92 , 155438 (2015).
ADS Статья CAS Google ученый
35.
Wang, W. et al. Измерение энергии скола графита. Nat. Commun. 6 , 7853 (2015).
ADS CAS PubMed PubMed Central Статья Google ученый
36.
Дикстра, К. Э., Френкинг, Г., Ким, К.С. и Скусерия, Г. Э. Вычислительные технологии, теории и алгоритмы: создание 40 и более лет теоретической и вычислительной химии. Theory Appl. Comput. Chem . https://doi.org/10.1016/B978-044451719-7/50044-5 (2005).
37.
Neese, F., Atanasov, M., Bistoni, G., Maganas, D. & Ye, S. Химия и квантовая механика в 2019 году: дайте нам понимание и цифры. J. Am. Chem. Soc. 141 , 2814–2824 (2019).
CAS PubMed PubMed Central Статья Google ученый
38.
Li, H. et al. Глобальное управление фазовым переходом типа упаковки с помощью легирования и электрического поля в многослойном графене. Nano Lett. 20 , 3106–3112 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
39.
Мостаани Э., Драммонд Н. Д. и Фаль’Ко В. И. Расчет энергии связи двухслойного графена квантовым методом Монте-Карло. Phys. Rev. Lett. 115 , 115501 (2015).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
40.
Карр, С., Фанг, С., Чжу, З. и Каксирас, Э. Точная модель континуума для низкоэнергетических электронных состояний скрученного двухслойного графена. Phys. Ред. Резолюция 1 , 013001 (2019).
CAS Статья Google ученый
41.
Тонг, К., Лю, Ф., Сяо, Дж. И Яо, В. Скирмионы в двумерном муаре Ван-дер-Ваальса. Nano Lett. 18 , 7194–7199 (2018).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
42.
Ван Вейк, М. М., Шуринг, А., Кацнельсон, М. И., Фасолино, А. Паттерны Муара как исследование межплоскостных взаимодействий графена на h-BN. Phys. Rev. Lett. 113 , 135504 (2014).
ADS PubMed Статья CAS Google ученый
43.
Woods, C. R. et al. Заряд-поляризованные межфазные сверхрешетки в слабо закрученном гексагональном нитриде бора. arXiv 2010.06914. Препринт на https://arxiv.org/abs/2010.06914 (2020).
44.
Ясуда, К., Ван, X., Ватанабе, К., Танигучи, Т. и Ярилло-Эрреро, П. Сегнетоэлектричество, полученное методом стеков в двухслойном нитриде бора. arXiv 2010.06600. Препринт на https://arxiv.org/abs/2010.06600 (2020).
45.
Woods, C. R. et al. Переход соразмерно-несоразмерный в графене на гексагональном нитриде бора. Nat. Phys. 10 , 451–456 (2014).
CAS Статья Google ученый
46.
Chen, X. et al. Муаровая инженерия электронных явлений в коррелированных оксидах. Nat. Phys. 16 , 631–635 (2020).
CAS Статья Google ученый
47.
Сиань, Л., Кеннес, Д. М., Танкогне-Дежан, Н., Алтарелли, М. и Рубио, А.Многоплоскостные полосы и сильные корреляции в скрученном двухслойном нитриде бора: коррелированные изолятор и сверхпроводник, вызванные легированием. Nano Lett. 19 , 4934–4940 (2019).
ADS CAS PubMed PubMed Central Статья Google ученый
48.
Кеннес Д. М., Ксиан Л., Клаассен М. и Рубио А. Одномерные плоские полосы в скрученном двухслойном селениде германия. Nat. Commun. 11 , 1124 (2020).
ADS CAS PubMed PubMed Central Статья Google ученый
49.
Мата, Р. А. и Сухм, М. А. Сравнительный анализ квантово-химических методов: идем ли мы в правильном направлении? Angew. Chem. Int. Эд. 56 , 11011–11018 (2017).
CAS Статья Google ученый
50.
Edelberg, D. et al. Приближение к внутреннему пределу диселенидов переходных металлов с помощью контроля точечных дефектов. Nano Lett. 19 , 4371–4379 (2019).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
51.
Huang, Y. et al. Надежное расслоение высококачественных хлопьев графена и других двумерных материалов большой площади. ACS Nano 9 , 10612–10620 (2015).
CAS PubMed Статья Google ученый
52.
Wang, L. et al. Одномерный электрический контакт с двухмерным материалом. Наука 342 , 614–617 (2013).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
53.
Kim, K. et al. Гетероструктуры Ван-дер-Ваальса с высокой точностью центрирования вращения. Nano Lett. 16 , 1989–1995 (2016).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
54.
Li, H. et al. Безэлектродная нанолитография анодного окисления низкоразмерных материалов. Nano Lett. 18 , 8011–8015 (2018).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
55.
Сайто, Й., Ге, Дж., Ватанабе, К., Танигучи, Т. и Янг, А. Ф. Независимые сверхпроводники и коррелированные изоляторы в скрученном двухслойном графене. Nat. Phys. 16 , 926–930 (2020).
CAS Статья Google ученый
56.
Girit, C.O. & Zettl, A. Пайка к одиночному атомному слою. Заявл. Phys. Lett. 91 , 193512 (2007).
ADS Статья CAS Google ученый
57.
Sunku, S. S. et al. Нанофототоковое отображение локальной электронной структуры в скрученном двухслойном графене. Nano Lett. 20 , 2958–2964 (2020).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
58.
Крессе, Г. и Фуртмюллер, Дж. Эффективные итерационные схемы для ab initio расчетов полной энергии с использованием базисного набора плоских волн. Phys. Ред. B 54 , 11169–11186 (1996).
ADS CAS Статья Google ученый
59.
Blöchl, P.E. Метод расширенных волн с проектором. Phys. Ред. B 50 , 17953–17979 (1994).
ADS Статья Google ученый
60.
Кресс, Г. и Жубер, Д. От сверхмягких псевдопотенциалов к методу дополненной волны проектора. Phys. Ред. B 59 , 1758–1775 (1999).
ADS CAS Статья Google ученый
61.
Пердью, Дж. П., Берк, К.И Эрнцерхоф, М. Обобщенное приближение градиента стало проще. Phys. Rev. Lett. 77 , 3865–3868 (1996).
ADS CAS Статья Google ученый
62.
Grimme, S. Полуэмпирический функционал плотности типа GGA, построенный с поправкой на дисперсию на большие расстояния. J. Comput. Chem. 27 , 1787–1799 (2006).
CAS Статья Google ученый
63.
Ткаченко А. и Шеффлер М. Точные молекулярные ван-дер-ваальсовы взаимодействия на основе данных электронной плотности в основном состоянии и справочных данных по свободным атомам. Phys. Rev. Lett. 102 , 073005 (2009).
ADS PubMed Статья CAS Google ученый
64.
Дион М., Ридберг Х., Шредер Э., Лангрет Д. К. и Лундквист Б. И. Функционал плотности Ван-дер-Ваальса для общей геометрии. Phys.Rev. Lett. 92 , 246401 (2004).
ADS CAS PubMed Статья Google ученый
65.
Климеш, Дж., Боулер, Д. Р. и Михаэлидес, А. Ван-дер-Ваальсовы функционалы плотности применительно к твердым телам. Phys. Ред. B 83 , 195131 (2011).
ADS Статья CAS Google ученый
66.
Климеш, Дж., Боулер, Д.Р. и Михаэлидес, А. Химическая точность функционала плотности Ван-дер-Ваальса. J. Phys. Конденс. Дело 22 , 022201 (2010).
ADS PubMed Статья CAS Google ученый
67.
Grimme, S., Antony, J., Ehrlich, S. & Krieg, H. Последовательная и точная ab initio параметризация поправки на функциональную дисперсию плотности (DFT-D) для 94 элементов H-Pu. J. Chem. Phys. 132 , 154104 (2010).
ADS PubMed PubMed Central Статья CAS Google ученый

«Мы можем это исправить» — The Hollywood Reporter

После субботнего показа шоу Bowling для Columbine на канале MSNBC режиссер Майкл Мур поговорил с ведущим The Beat Ари Мелбером о том, что изменилось в американской культуре со времени выхода фильма, в котором были исследованы обстоятельства, приведшие к массовой стрельбе в 1999 году. Columbine High School в Колорадо, была выпущена в 2002 году.

Сначала Мелбер спросил документалиста, что он думает о фильме сейчас, в нынешнем социальном и политическом климате. «Самое печальное, что я мог бы снять этот фильм в этом году и выпустить его в эти выходные, и он будет таким же актуальным, как и 17 лет назад», — сказал Мур. «Мы пережили десятки массовых расстрелов».

В августе в результате массового расстрела в торговом комплексе Эль-Пасо, штат Техас, 22 человека погибли, а многие другие получили ранения. Через несколько часов девять человек были убиты и 26 ранены вооруженным преступником, который открыл огонь в популярном районе ночной жизни в Дейтоне, штат Огайо.Позже в том же месяце в Одессе, штат Техас, семь человек погибли и 22 получили ранения. По данным Gun Violence Archive, некоммерческой корпорации, отслеживающей инциденты, на сегодняшний день в 2019 году было совершено 339 массовых расстрелов. По определению Министерства юстиции, массовый расстрел включает три или более смертельных случая за один эпизод.

Учитывая, что изменилось в американском обществе, Мур сказал, что — хотя существует культура страха — он чувствует, что многие люди «решили» меньше бояться, и это проявляется в том, что все меньше домохозяйств имеют оружие.Мур указал, что 78 процентов американцев не владеют оружием.

«Более 300 миллионов единиц оружия, которые есть у нас от до , принадлежат 3 процентам населения», — сказал режиссер, добавив, что многие владельцы оружия имеют от восьми до 22 единиц оружия. Отмечая созданные арсеналы, он утверждал, что ни один американский гражданин не должен нуждаться в арсенале.

Мур продолжил говорить о более серьезных проблемах, поднятых в его фильме, таких как фундаментальные вопросы «Кто мы как люди?» и «Почему мы это делаем, почему стреляем друг в друга?» Он также задавался вопросом: «Почему именно один конкретный пол [несет ответственность за массовые убийства]?» учитывая, что женщины, составляющие половину населения, редко несут ответственность за смертельные преступления.

Мур рассказал о том, что он сам является членом NRA и понимает концепцию защиты, стрельбы по мишеням и охоты. Он сказал, что даже получил награду стрелка, когда был бойскаутом в подростковом возрасте. Мур также склонен согласиться с позицией NRA о том, что «оружие не убивает людей — люди убивают людей», но он считает, что правильнее сказать: «Американцы убивают людей».

Как белый мужчина старше 50 лет, который «постоянно чувствует себя расстроенным», Мур сказал, что он также понимает ненависть и гнев, которые люди проявляют, когда они напуганы.Он видел мужчин, ненавидящих женщин, беженцев или представителей других рас, и хотел бы сказать им: «Все будет хорошо». Директор сказал, что может быть примирение и прощение.

Забегая вперед к оружейной реформе, Мур сказал, что необходимо принять закон и изучить проблемы, присущие американской культуре. Режиссер отметил, что проблемы с преступностью существуют в других странах, например, в Канаде, «но не ежемесячно, еженедельно или изо дня в день.